Технология защиты окружающей среды (теоретические основы). Ветошкин А.Г - 71 стр.

    Рис. 2.7. Схема движения частиц аэрозоля при обтекании одиночного
           волокна: 1 - механизм касания; 2 - инерционный механизм;
        3 - диффузионный механизм; 4 - электростатический механизм.
При движении потока через фильтровальный материал газ огибает волокна,
более крупные частицы пыли под действием сил инерции сохраняют прежнее
прямолинейное направление движения и, сталкиваясь с волокнами, захваты-
ваются и прилипают к ним. Такой механизм характерен для захвата крупных
частиц и проявляются сильнее при увеличении скорости фильтрования.
При осаждении одиночной частицы на изолированном волокне касание,
инерция и диффузия, вероятно, являются наиболее важными механизмами.
Гравитация и термофорез обычно несущественны, электрические силы могут
играть и незначительную роль и очень важную. Ситовой эффект не исполь-
зуется.
В случае тканевых фильтров значительная часть процесса улавливания про-
текает в слое осадка частиц на лобовой поверхности фильтра. Обычные ме-
ханизмы - касание, инерция и диффузия - действуют лишь в течение неболь-
шой части всего цикла фильтрации. Как только после очистки фильтра обра-
зуется новой слой осадка, доминирующим механизмом становится ситовой
эффект.
     Размер частиц играет важное значение при зацеплении и захвате частиц
за счет касания ими поверхности обтекаемого тела. Если пренебречь инерци-
онными эффектами и считать, что частица точно следует в соответствии с
линиями тока, то частица осаждается не только в том случае, когда ее траек-
тория пересечется с поверхностью тела, но и в случае пересечения линии то-
ка на расстоянии от поверхности тела, равном ее радиусу. Таким образом,
эффективность зацепления выше нуля и тогда, когда инерционное осаждение
отсутствует. Эффект зацепления характеризуется параметром R, который
представляет собой отношение диаметров частицы d ч и обтекаемого тела d т :
             R = dч/dт.                           (2.28)
    При потенциальном обтекании шара, когда величина R столь мала, что
можно пренебречь инерционными эффектами, эффективность зацепления со-
ставляет:
                                 1
             η R = (1 + R 2 ) −      ≈ 3R .        (2.29)
                                1+ R