Теоретические основы защиты окружающей среды. Ветошкин А.Г. - 116 стр.

    Рис. 3.7. Схема движения частиц аэрозоля при обтекании одиночного
         волокна: 1 - механизм касания; 2 - инерционный механизм;
      3 - диффузионный механизм; 4 - электростатический механизм.

     При движении потока через фильтровальный материал газ огибает во-
локна, более крупные частицы пыли под действием сил инерции сохраняют
прежнее прямолинейное направление движения и, сталкиваясь с волокнами,
захватываются и прилипают к ним. Такой механизм характерен для захвата
крупных частиц и проявляются сильнее при увеличении скорости фильтро-
вания.
     При осаждении одиночной частицы на изолированном волокне касание,
инерция и диффузия, вероятно, являются наиболее важными механизмами.
Гравитация и термофорез обычно несущественны, электрические силы могут
играть и незначительную роль и очень важную. Ситовой эффект не исполь-
зуется.
     В случае тканевых фильтров значительная часть процесса улавливания
протекает в слое осадка частиц на лобовой поверхности фильтра. Обычные
механизмы - касание, инерция и диффузия - действуют лишь в течение не-
большой части всего цикла фильтрации. Как только после очистки фильтра
образуется новой слой осадка, доминирующим механизмом становится сито-
вой эффект.
     Размер частиц играет важное значение при зацеплении и захвате частиц
за счет касания ими поверхности обтекаемого тела. Если пренебречь инерци-
онными эффектами и считать, что частица точно следует в соответствии с
линиями тока, то частица осаждается не только в том случае, когда ее траек-
тория пересечется с поверхностью тела, но и в случае пересечения линии то-
ка на расстоянии от поверхности тела, равном ее радиусу. Таким образом,
эффективность зацепления выше нуля и тогда, когда инерционное осаждение
отсутствует. Эффект зацепления характеризуется параметром R, который
представляет собой отношение диаметров частицы d ч и обтекаемого тела d т :
               R = dч/dт.                              (3.28)
     При потенциальном обтекании шара, когда величина R столь мала, что
можно пренебречь инерционными эффектами, эффективность зацепления со-
ставляет:
                                   1
               η R = (1 + R 2 ) −      ≈ 3R .          (3.29)
                                  1+ R
     В этом же случае для цилиндра верно соотношение:
                                    116