Составители:
Рубрика:
Интерференция и дифракция света 4-
36
2ϕπ= . Нетрудно убедиться, что вид дифракционной картины будет тем же самым, за
исключением фазы волны, которая изменяется на π. Заметим, что при P’F→ 0 линзы L
2
и L
3
образуют зрительную трубу, настроенную на ∞. При этом m→ 0, что соответствует
наблюдению дифракции Фраунгофера.
Дифракция Фраунгофера (1821-1822 гг.)
Вернемся к рис.2. Если окажется, что величина b такова, что на отверстии
укладывается менее одной зоны, то в точке Р будет всегда максимум, а вид
дифракционной картины в плоскости экрана, установленного перпендикулярно SP,
перестает зависеть от величины b. Очевидно, что такой случай наблюдается, если
, т.е. когда b достаточно велико и можно считать лучи, идущие от крайних
точек отверстия в точку Р, параллельными. Такая дифракция в “параллельных лучах”
называется дифракцией Фраунгофера. Рассмотрим дифракцию Фраунгофера на
отверстиях простой формы.
2
/brλ≥
Дифракция на щели
. На рис.7 показано сечение очень длинной, по сравнению с
ее шириной
, щели, на которую нормально падает свет. Линза L
0
b
2
собирает
параллельные пучки лучей в фокальной плоскости, причем каждой точке Р
ϕ
соответствует определенный угол ϕ, под которым из щели выходит пучок света.
Рис.7. Дифракция Фраунгофера на одной щели
Разность хода крайних лучей очевидно равна
0
sin sinAB bϕϕ= .
Разобьем щель на n полосок; тогда разность хода от соседних полосок будет
0
sin
b
n
ϕ
,
разность фаз
0
2sin
b
n
π
λ
ϕ
k
λ
, а амплитуды колебаний, созданных в Р
ϕ
отдельными
полосками, будут равны. При условии
sinb
ϕ=
, (4)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 36
- 37
- 38
- 39
- 40
- …
- следующая ›
- последняя »
