Составители:
Рубрика:
металле и в точке 3 напряженности полей окажутся в e
2d / δ
раз
меньше, чем в точке 1. Затем будут происходить отражения и
преломления в точках 3, 4, 5 и т. д. до полного затухания волны в
металле.
В экранируемое пространство будут проникать волны Р
2
, P
4
, P
6,
…
, преломленные в точках 2, 4, 6, ... . Суммарное их воздействие
опре-деляет напряженности полей Е и Н за экраном.
Напряженности по-лей волны P
4
будут e
2d / δ
в раз меньше, чем
волны P
2
; волны Р
6
- в
e
4d / δ
раз меньше, чем волны P
2
и т. д. Учтем, что
экранирование электромагнитного поля излучения может
представлять интерес только на частотах не ниже 10
7
Гц, на которых
при толщине любых приме-няемых металлов d > 0,l мм
эквивалентная глубина проникнове-ния δ < 0,5d. Взяв
минимальное соотношение d = 2δ, получим, что напряженности
полей волны P
4
будут в е
4
= 55 раз меньше напря-женностей
полей волны Р
2
. Это позволяет упростить расчет, пренебрегая всеми
волнами, поступающими в экранируемое пространство, кро-ме P
2
.
Ошибка, получающаяся при таком допущении, не превосходит
2 %.
Для расчета напряженности полей Е
2
и Н
2
в экранируемом про-
странстве рассмотрим процесс отражения и преломления электро-
магнитной энергии от границ сред воздух - металл и металл - воздух.
Он определяется соотношением между волновым сопротивлением
воздуха
Zс возд = 377 Ом, которое чисто активно, и модулем волнового
сопротивления металла
,
σ
ωμ
=
с мет
Z
(14)
который в сотни и тысячи раз меньше волнового сопротивления
воздуха. При отражении происходит поворот на 180° фазы одного из
векторов, составляющих падающую волну Е или Н, так как только в
этом случае направление движения волны изменится на обратное. От-
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 47
- 48
- 49
- 50
- 51
- …
- следующая ›
- последняя »
