Составители:
Рубрика:
получается в тех случаях, когда отражающая поверхность имеет
большую проводимость для поля Н (почти короткое замыкание) или
малую проводимость для поля Е (почти холостой ход). При
уменьшении Z
с мет
эти коэффициенты растут медленно и когда
Z
с мет
→0 K
H
пр в м
=K
E
пр м в
→2, что соответствует приведенной выше
аналогии с длинной линией. Малый коэффициент преломления
с метс возд
с мет
H
пр м в
E
пр в м
ZZ
Z
KK
+
==
2
(26)
получается, когда отражающая поверхность имеет большую прово-
димость для поля Е или малую проводимость для поля Н. При Z
с мет
→0 K
E
пр в м
=K
H
пр м в
→0, что также соответствует аналогии с длинной
линией.
Возвращаясь к рис. 17, определим напряженности полей Е и Н в
точках 1 и 2. Преломленная волна P
1М
будет иметь в точке 1
напряженности E
1M
= K
E
пр в м
E
пад
и H
1M
=K
H
пр в м
H
пад
. Распространяясь
в металлической среде, эта волна будет затухать по
экспоненциальному закону, и в точке 2 ее напряженности уменьшатся
до значений
пад
d/дH
пр в мМ
EeKE
−
=
′
1
и
.
1
HeKH
пад
d/дH
пр в мM
−
=
′
После преломления в точке 2 волна P
2
, вышедшая в экранируемое
пространство, будет иметь напряженности
E
2
=K
E
пр м в
M
E
1
′
= K
E
пр в м
K
E
пр м в
e
–d / δ
E
пад
,
H
2
=K
H
пр м в
M
H
1
′
= K
H
пр в м
K
H
пр м в
e
–d / δ
H
пад
.
На основании (25) и (26) установим, что входящие в последние
две формулы произведения коэффициентов преломления для полей Е
и Н имеют одну величину
.
4
2
)Z(Z
ZZ
KKKK
с метс возд
с воздс мет
H
пр м в
H
пр в м
E
пр м в
E
пр в м
+
==
(27)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 51
- 52
- 53
- 54
- 55
- …
- следующая ›
- последняя »
