Физика рентгеновского излучения. Владимирова Л.И - 15 стр.

          необходимо ограничивать величину анодного тока, чтобы не превысить
          допустимую мощность, равную 3 квт.
               Высокое напряжение подается от генератора на рентгеновскую
          трубку по высоковольтному кабелю.

                                 2.3. Устройство подачи образцов

                Точность      измерений      интенсивности      флуоресцентного
          рентгеновского излучения во многом зависит от правильности установки
          образца в поле облучения первичным пучком рентгеновской трубки.
          Поэтому к устройству подачи образцов предъявляются достаточно жесткие
          требования.
                В рентгеновском спектрометре VRA-20 образцы, имеющие форму
          дисков диаметром не более 40 мм и толщиной не более 40 мм, помещаются
          в специальные кюветы, обеспечивающие высокую стабильность
          положения облучаемой поверхности образца.
                Кюветы устанавливаются на десятипозиционный стол, который
          последовательно подставляет образцы под механическую руку. Рука
          захватывает кювету с пробой и помещает ее в двухпозиционный диск. С
          последнего берется один из двух образцов, который помещается в зону
          облучения рентгеновской трубки. После измерения интенсивности образец
          возвращается на двухпозиционный диск, который поворачивается на 1800
          и подставляет другой образец для помещения его в зону облучения, а
          использованный образец снимается механической рукой с этого диска,
          возвращается на десятипозиционный стол и заменяется следующим
          образцом с этого стола.

                              2.4. Спектрометрическое устройство

                Это устройство является основным узлом всех спектрометров с
          волновой дисперсией. В нем осуществляется выделение из всего потока
          флуоресцентного излучения выбранной для исследования длины волны.
          Для этого используется закон Вульфа- Брэгга для упорядоченных
          кристаллических структур:
                                        2d Sin θ = nλ ,
                где λ - длина волны выбранного излучения; θ - угол, под которым эта
          длина волны «отразится» от плоскостей монокристалла, если расстояние
          между этими плоскостями оказалось равным d; n - порядок отражения.
                Таким образом, чтобы выделить излучение с нужной длиной волны
          λ, следует установить отражающие плоскости кристалла под углом θ к
          падающему на него неоднородному рентгеновскому излучению. Тогда
          выбранное излучение «отразится» от этого кристалла под тем же углом, а
          все остальное излучение пройдет через кристалл.

                                                                                   15

PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com