Составители:
15
мость сердечника равна бесконечности, точнее, что выполняется неравенст-
во
с
.
При этих условиях вектор напряженности внешнего поля головки за-
писи в плоскости x, y раскладывается на 2 составляющие: горизонтальную H
x
и вертикальную H
y
(рис.4,а). В процессе записи основную роль играет го-
ризонтальная составляющая, которая может быть записана в виде:
H
x
= (H
o
/ ) {arctg [ (x+ ) / y] – arctg [(x- ) / y]}, (18.)
где y – расстояние от головки записи до точки определения напряженности
поля.
Из рис.4,а видно, что поле ГЗ симметрично относительно оси, прохо-
дящей через центр зазора, и простирается на расстояние, превышающее его
геометрическую ширину. С увеличением расстояния от зазора магнитные си-
ловые линии поля принимают вид полуокружностей.
Еще больший интерес представляют кривые изменения модуля отно-
сительной напряженности H
x
/ H
o
поля вдоль направления движения ленты
относительно зазора головки (рис.4,б). Когда носитель почти касается ГЗ (y
= 0,1 ) кривая имеет двугорбый вид с максимумами на гранях зазора. Эти
максимумы тем выше, чем меньше радиус закругления граней зазора. При
удалении НЗ на расстояние равное всего половине ширины зазора кривая
напряженности становится одногорбой с максимумом в центре зазора. При
этом модуль относительной напряженности уменьшается примерно вдвое.
Из формулы (18) можно определить составляющую поля H
x
при x = 0
( в центре зазора) в зависимости от y
H
x
= (H
o
/ ) arctg ( / y). (19)
Если найти из этого выражение приближенно y, то получим упрощен-
ную расчетную формулу для расчета глубины проникновения поля при за-
y=0,4
H
Y
H
X
y
x
\
x
a
2
магнитная лента
зазор головки
X
Y
x
H
X
/H
O
H
O
y=0,1
y=0,2
a)
b)
Рис.4. Статическое магнитное поле головки записи вблизи рабочего зазора при
отсутствии носителя. а) магнитные силовые линии , б) графики напряженности
поля в зависимости от удаления от головки записи.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 13
- 14
- 15
- 16
- 17
- …
- следующая ›
- последняя »
