Составители:
натурального ряда. При расстояниях, равных нечетному числу четвертей длины волны
будут наблюдаться узлы звукового давления
0
m
P =
. Пучности колебательной скорости
совпадают с узлами звукового давления и наоборот.
Если на пути звуковой волны появляется препятствие, то звуковые волны огибают его.
Способность звуковых волн огибать препятствие называют дифракцией. Дифракция
имеет сложный характер и зависит от соотношения длины волны, размеров препятствия и
его формы. Препятствие существенно искажает картину звукового поля.
Наиболее подробно исследованы дифракционные явления около тел шаровой формы.
Рассмотрим случай, когда размеры тела шаровой формы значительно меньше длины
волны, что обычно имеет место при излучении низких частот.
Из рис.1.3. видно, что форма звукового поля перед препятствием и позади него не
искажается. Волны как бы не замечают препятствия, легко его огибая. Звуковое давление
перед препятствием P
зв1
и позади него P
зв2
одинаковы по величине. В данном случае
( d )<< λ
препятствие можно считать точечным.
Если размеры препятствия сравнимы или больше длины волны
( d )≥ λ
картина поля
будет иная. Данный случай имеет место на средних и высоких частотах звукового
диапазона.
Как видно из рис.1.4. теперь картина поля существенно искажена препятствием. Часть
энергии, попадающая на переднюю часть препятствия, отражается, за счет чего звуковое
давление увеличивается в К раз. Коэффициент К зависит от соотношения d/
λ
и формы
препятствия, его величина К = 1–2. При
d >>
λ
этот коэффициент может достигать
максимальной величины К = 2. За препятствием образуется зона с пониженным звуковым
7
P
зв 1
P
зв 2
d
Рис.1.3. Дифракция звуковых волн (диаметр объекта меньше длины волны)
P
зв 1
p
2
d
P
зв 2
d
Рис.1.4. Дифракция звуковых волн (диаметр объекта больше длины волны)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 5
- 6
- 7
- 8
- 9
- …
- следующая ›
- последняя »
