Дополнительные главы атомных спектров. Волошина Т.В - 4 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

4
422
2222
0
8
n
meZRZ
E
hnn
ε
=−=−
(1),
где m — масса, e — заряд электрона, h=2πħ — постоянная Планка , ε
0
—
электрическая постоянная, R=me
4
/8ε
0
2
h
2
=2,18⋅10
-18
Дж — постоянная Ридберга .
Выражение для энергии уровней (1) справедливо для точечного
неподвижного ядра. Учет движения ядра сводится к замене в (1) величины m на
приведенную массу электрона µ=m/(1+т /М ) (M — масса ядра). Соответственно
этому для конкретных элементов и их изотопов вместо постоянной Ридберга R
следует использовать величины R(M)=R/(1+т /М ).
Орбитальное квантовое число l характеризует абсолютную величину
орбитального момента количества движения электрона l:
(1)
lll
=+
h
(2)
Оно принимает значения, равные 0, 1, 2, ..., п.— 1.
Квантовое число m
l
характеризует величину проекции орбитального
момента электрона на выбранное направление (ось z ):
l
z
= ħm
l
. (3)
Оно может иметь значения m
l
= -l, -l+1, ..., l.
Квантовое число m
s
характеризует проекцию спинового момента
электрона на ось z
s
z
= ħm
s
. (4)
и принимает значение m
s
= l/2, -1/2.
Абсолютная величина спинового момента электрона равна
ssS
=+
h
, (5)
где спиновое квантовое число s принимает единственное значение s = 1/2.
В ряде случаев, в частности, для описания тонкой структуры,
энергетических уровней, удобнее пользоваться другой четверкой квантовых
чисел п, l, j, m
j
.
Квантовое число j характеризует абсолютную величину полного момента
количества движения электрона j=l+s и определяется соотношением
(1)
jjj
=+
h
. (6)
Оно может принимать значения j = l + 1/2, j = l - 1/2.
Квантовое число m
j
, характеризует проекцию j на ось z:
j
z
= ħm
j
. (7)

Страницы