Составители:
Рубрика:
этими силами, пропорционален числу пар полюсов, напряженностям обе-
их полей и синусу пространственного угла между их осями, увеличенного
в
ν раз. В этом случае влияние ряда обмоток может быть рассмотрено од-
новременно путем использования результирующих магнитных полей.
Пока два магнитных поля синусоидально распределены в воздушном за-
зоре, уравнение (2.32) будет давать действительную величину момента
вне зависимости от того, как эти поля создаются. Но при этом надо пра-
вильно выбрать угол момента. Чтобы подчеркнуть эту относительную не-
зависимость момента от происхождения величин, характеризующих поле,
перепишем уравнение (2.32) в другом виде:
()
(
)
θ
⋅
ν
⋅
⋅
⋅
δ
π
⋅
⋅ν−=
ννν
sin
mm
BHrlpM . (2.33)
В любом случае угол
θ должен быть пространственным углом между ося-
ми двух магнитных полей.
Уравнение (2.33) наиболее полезно для качественного анализа, в то
время как подход с точки зрения теории цепей – уравнение (2.31), удобен
при исследовании характеристик машины.
Третью форму уравнения момента можно получить, если в (2.33)
ввести общий магнитный поток на полюс.
Величина магнитного потока на полюс для
ν-й гармоники ротора
или статора зависит от распределения проводников в соответствующей
обмотке и равна
∫∫∫ ∫
ν
π
νδννν
=ϕ⋅νϕ⋅⋅=ϕ⋅⋅⋅=⋅=Φ
SZ
p
dNBrlddzrBdSB
0
Э
sin
()
∫
νπ
νν
⋅⋅
⋅ν
=ϕ⋅ϕ⋅⋅ν⋅=
p
mm
Brl
p
dpBrl
/
0
2
sin (2.34)
Тогда
() (
θ⋅ν⋅⋅Φ⋅⋅ν
π
−=
ννν
sin
2
2
m
FpM
)
, (2.35)
где
F
νm
= δ ⋅ H
νm
= δ (i/δ ⋅ N
ν
) – максимальная МДС в воздушном зазоре.
Уравнение (2.35) особенно удобно, когда
Φ
ν
представляет собой общий
поток полюса, созданный совместно всеми обмотками. Возможна и еще
одна форма записи уравнения момента:
() () (
θ⋅ν⋅⋅
ν
Φ⋅
ν
−=θ⋅ν⋅⋅
ν
Φ⋅
ν
⋅⋅ν
π
−=
ν
sin
м
sin
2
2
iciNpM
)
.(2.36)
27
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 25
- 26
- 27
- 28
- 29
- …
- следующая ›
- последняя »
