Составители:
Рубрика:
цию результирующего магнитного поля в воздушном зазоре. Углом мо-
мента тогда будет угол между осями поля ротора и результирующего поля
в воздушном зазоре.
Для этого случая выразим Н
m
и В
m
через соответствующие напря-
жения и токи.
Поскольку обмотка ротора синусоидально распределена в про-
странстве, Н
m
представляет собой произведение максимума обмоточной
функции на I
x
/δ, т.е.
x
x
m
N
I
H ⋅=
δ
. (4.4)
Индукцию В
m
можно найти как функцию приложенного напряже-
ния, если пренебречь активным сопротивлением и потоками рассеяния. В
этом случае на основании уравнения (2.72) имеем
a
m
Nrl
U
B
1
1
ωπ
2
≈
. (4.5)
Подставив (4.4) и (4.5) в уравнение (4.3), получим
θsin2
ω
1
1
⋅⋅⋅⋅−=
x
a
x
IU
N
Np
M (4.6a)
или
θsin
Ω
2
11
1
⋅
⋅
⋅
⋅−=
MX
x
a
x
IUm
N
N
m
M
. (4.6б)
Таким образом, момент пропорционален напряжению на зажимах,
току возбуждения (току ротора) и синусу пространственного угла между
осями поля в воздушном зазоре и поля ротора.
Поскольку U
1
и I
x
можно регулировать извне, изменение нагрузки
сопровождается изменением угла θ. Зависимость момента от угла момен-
та, называемая угловой характеристикой, показана на рис. 16.
49
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 47
- 48
- 49
- 50
- 51
- …
- следующая ›
- последняя »
