Законы электродинамики - теоретическая основа получения информации. Воробьев Е.А. - 25 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СПб ГУАП | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

25
величиной тока в нем, но опытным путем установлено, что всегда K
1
< 0,
тогда уравнение (32) можно представить в виде
d
d.
d
S
t
ε=−
∫
BS
(33)
Если ЭДС ε совсем не зависит от материала контура, то такая ЭДС
будет возникать не только в проводящем контуре, но и в диэлектричес-
ком контуре и даже в воображаемом – например, в ограниченном объе-
ме свободного пространства. Из опыта Фарадея это нельзя получить.
Нижеследующие рассуждения позволили Максвеллу перейти от урав-
нения Фарадея (32) к векторной формулировке второго независимого
уравнения электродинамики. Максвелл рассуждал так: ток в проводни-
ке – это протекание зарядов в одну сторону; мера возникающей ЭДС та
же, что и ранее принималась при формулировке первого уравнения
Максвеллом – циркуляция.
Поскольку рассматривается перемещение зарядов под действием не-
коей силы, то речь может идти только о силовом векторе E.
С учетом этого Максвелл второй закон электродинамики записал
в виде
d
dd,
d
L
t
=−
∫
El BS
(34)
где левая часть – это циркуляция вектора E по контуру L.
Качественное содержание второго независимого уравнения Макс-
велла (т. е. второго независимого уравнения электродинамики) может
быть сформулировано следующим образом. Изменяющееся во време-
ни магнитное поле создает вихревое электрическое поле, т. е. элект-
рическое поле, в котором существуют замкнутые электрические сило-
вые линии. Знак «–» в правой части (34) свидетельствует о том, что,
в отличие от первого закона, направление возникающего электричес-
кого поля связано правилом левого буравчика с приращением магнит-
ной индукции.
Количественно смысл второго независимого уравнения электроди-
намики состоит в следующем. Циркуляция вектора напряженности элек-
трического поля по любому замкнутому контуру L, т. е. ЭДС, наводимая

Страницы