ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
9
A
0
(ω) = 20lg
l2
e1
1
)(N
4
12
γ−
−
⋅
ω
γ
, дБ
A
з
(ω) = 10lg
λ
)(F
2
12
ω
, дБ
В области высоких частот в кабельных цепях
β
>>
α
и
βγ
≅
В реальных линиях связи наряду с непосредственными влияниями всегда
действуют косвенные влияния вследствие конструктивных неоднородностей,
несогласованных нагрузок, через третьи цепи. Результирующий ток помех
определяется по закону суммирования случайных величин, поскольку амплитуды
и фазы отдельных составляющих помех имеют случайный характер:
A
рез
(ω)
= -10lg
() () () ()
[
]
ωωωω −−−−
+++
TPОТРKHН
A1,0A1.0A1,0A1,0
10101010
.
где A
рез
– результирующее значение переходного затухания или
защищённости;
A
H
– переходное затухание или защищённость при непосредственном
влиянии;
A
KH
,
A
ОТР
, A
TP
– переходное затухание или защищённость вследствие
влияния соответственно конструктивных неоднородностей, отражений при
несогласованных нагрузках и от влияния через третьи цепи.
Косвенные влияния на ближний и дальний концы оказывают различное
действие. Так, например, на ближнем конце значительное влияние оказывают
конструктивные неоднородности, а на дальнем конце их влияние по сравнению с
другими незначительно, зато большое влияние оказывают третьи цепи.
Во всех случаях в симметричных цепях с ростом частоты величина
электромагнитных связей возрастает, а переходное затухание и защищённость
уменьшается. Это и является основной причиной ограничения частотного
диапазона на симметричных линиях связи.
В коаксиальных кабелях при идеальном концентрическом расположении
проводников отсутствует внешнее как электрическое, так и магнитное
поперечное поле. Поэтому непосредственная электрическая и магнитная связи
равны нулю. Однако, реальные проводники коаксиального кабеля имеют
конечную проводимость, т.е.
∞≠
σ
и внутри внешнего проводника образуется
продольная составляющая электрического поля Е
Z
, совпадающая по
направлению с вектором плотности тока в проводнике
пр
δ
=
Z
Е
σ
.
с
Z
Е
на внешней поверхности проводника возбуждает ток помех в третьей
цепи, образованной из двух внешних проводников расположенных рядом
коаксиальных пар, вызывая помеху в коаксиальной цепи, подверженной
влиянию. Степень влияния оценивается величиной сопротивления связи Z
12
?
Представляющим собой отношение продольной составляющей напряжённости
электрического поля на внешней поверхности проводника рабочего тока в цепи:
4γ 1
A0(ω) = 20lg ⋅ , дБ
N12(ω) 1 − e − 2 γl
2
Aз(ω) = 10lg , дБ
F12(ω)λ
В области высоких частот в кабельных цепях β >> α и γ ≅ β
В реальных линиях связи наряду с непосредственными влияниями всегда
действуют косвенные влияния вследствие конструктивных неоднородностей,
несогласованных нагрузок, через третьи цепи. Результирующий ток помех
определяется по закону суммирования случайных величин, поскольку амплитуды
и фазы отдельных составляющих помех имеют случайный характер:
[
Aрез(ω) = -10lg 10
−0 ,1AН ( ω )
+ 10 −0 ,1AKH (ω )
+ 10 −0.1AОТР ( ω )
+ 10 .
−0 ,1ATP ( ω )
]
где Aрез – результирующее значение переходного затухания или
защищённости;
AH – переходное затухание или защищённость при непосредственном
влиянии;
AKH, AОТР, ATP – переходное затухание или защищённость вследствие
влияния соответственно конструктивных неоднородностей, отражений при
несогласованных нагрузках и от влияния через третьи цепи.
Косвенные влияния на ближний и дальний концы оказывают различное
действие. Так, например, на ближнем конце значительное влияние оказывают
конструктивные неоднородности, а на дальнем конце их влияние по сравнению с
другими незначительно, зато большое влияние оказывают третьи цепи.
Во всех случаях в симметричных цепях с ростом частоты величина
электромагнитных связей возрастает, а переходное затухание и защищённость
уменьшается. Это и является основной причиной ограничения частотного
диапазона на симметричных линиях связи.
В коаксиальных кабелях при идеальном концентрическом расположении
проводников отсутствует внешнее как электрическое, так и магнитное
поперечное поле. Поэтому непосредственная электрическая и магнитная связи
равны нулю. Однако, реальные проводники коаксиального кабеля имеют
конечную проводимость, т.е. σ ≠ ∞ и внутри внешнего проводника образуется
продольная составляющая электрического поля ЕZ, совпадающая по
направлению с вектором плотности тока в проводнике δ пр = σЕ Z .
с
ЕZ на внешней поверхности проводника возбуждает ток помех в третьей
цепи, образованной из двух внешних проводников расположенных рядом
коаксиальных пар, вызывая помеху в коаксиальной цепи, подверженной
влиянию. Степень влияния оценивается величиной сопротивления связи Z12?
Представляющим собой отношение продольной составляющей напряжённости
электрического поля на внешней поверхности проводника рабочего тока в цепи:
9
