Составители:
Рубрика:
Воскресенский Ю.Н. РГУ нефти и газа
48
- -
мограммы
должен
осуществлять
обратный
процесс
-
стягивать
дифракцион
-
ные
гиперболы
в
точки
.
Если
просуммировать
значения
амплитуд
трасс
сейс
-
мограммы
ОПВ
в
местах
их
пересечения
с
вычисленной
дифракционной
ги
-
перболой
и
суммарную
амплитуду
поместить
в
вершину
гиперболы
,
то
мож
-
но
получить
правильное
изображение
среды
в
этой
точке
.
Значит
,
повторяя
операцию
суммирования
по
дифракционным
гиперболам
для
всех
точек
мат
-
рицы
сейсмограммы
ОПВ
, (
расположенных
по
вертикали
с
шагом
дискрети
-
зации
по
времени
,
а
по
горизонтали
с
шагом
трасс
сейсмограммы
),
мы
полу
-
чим
изображение
среды
в
виде
мигрированной
сейсмограммы
,
как
совокуп
-
ности
неоднородностей
,
являющихся
точками
дифракции
.
При
этом
должны
отображаться
как
отдельные
локальные
неоднородности
,
вызывающие
рас
-
сеяние
сейсмических
волн
(
различные
включения
,
зоны
разрывных
наруше
-
ний
и
пр
.),
так
и
упорядоченные
неоднородности
-
сейсмические
границы
,
каждую
из
которых
можно
рассматривать
как
последовательность
дифраги
-
рующих
объектов
,
изображения
которых
сливаются
в
гладкую
непрерывную
границу
.
Основой
для
расчета
дифракционной
гиперболы
на
сейсмограмме
ОПВ
служит
уравнение
(2.10),
в
котором
в
качестве
скорости
v
используют
V
RMS
.
Это
уравнение
в
задачах
миграции
получило
название
«
уравнения
двойного
квадратного
корня
».
Отметим
физический
(
геометрический
)
смысл
каждого
из
членов
уравнения
(2.10).
Первый
член
определяет
время
распространения
волны
от
источника
S
до
точки
дифракции
D,
второй
–
непосредственно
фор
-
му
дифракционной
кривой
.
Заметим
также
,
что
оба
члена
,
как
и
их
сумма
,
описывают
гиперболические
кривые
.
Рассмотрим
,
как
можно
представить
миграцию
отражения
,
зафиксиро
-
ванного
на
сейсмограмме
ОПВ
.
На
рис
. 3.14
приведена
лучевая
схема
отра
-
жения
от
наклонной
границы
R
и
соответствующий
ему
гиперболический
го
-
дограф
t(l)
для
этой
сейсмограммы
.
Рассмотрим
совпадающие
с
границей
точ
-
ки
дифракции
,
например
точки
1..11,
расположенные
в
местах
отражения
лу
-
чей
от
границы
.
Рассчитанные
по
формуле
(2.10)
дифракционные
гиперболы
с
вершинами
,
расположенными
над
этими
точками
,
касаются
годографа
от
-
раженной
волны
,
как
это
показано
на
рис
. 3.14.
Соберем
вдоль
каждой
из
ди
-
фракционных
гипербол
амплитуды
с
трасс
сейсмограммы
,
просуммируем
ам
-
плитуды
и
соответствующие
суммы
отнесем
к
вершинам
этих
гипербол
.
За
-
метим
,
что
в
вершины
гипербол
будет
собираться
амплитудная
информация
,
свойственная
годографу
отражения
t(l),
только
из
области
его
касания
с
ди
-
фракционными
гиперболами
,
так
как
в
остальных
местах
амплитуды
на
трас
-
сах
сейсмограммы
равны
нулю
.
Поскольку
вершины
дифракционных
гипер
-
бол
также
лежат
на
гиперболе
(
отмеченной
пунктиром
),
соответствующей
первому
члену
выражения
(2.10),
то
для
получения
изображения
границы
в
виде
последовательности
точек
дифракции
необходимо
исключение
этого
члена
.
Это
легко
сделать
путем
кинематической
коррекции
,
поскольку
из
-
вестны
удаления
l
D
от
источника
S
и
глубины
h
точек
дифракции
(
рис
. 2.6),
по
которым
можно
рассчитать
время
прихода
волны
от
источника
к
каждой
точ
-
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 46
- 47
- 48
- 49
- 50
- …
- следующая ›
- последняя »
