Составители:
Рубрика:
Воскресенский Ю.Н. РГУ нефти и газа
81
- -
ность
накапливания
достаточна
и
относительно
равномерна
по
площади
,
диа
-
пазон
удалений
в
бинах
также
равномерен
и
обеспечено
наличие
различных
азимутов
направлений
источник
-
приемник
.
Заметим
,
что
оптимальность
этих
параметров
,
как
правило
,
обуславливается
еще
на
стадии
компьютерного
проектирования
3D
съемок
.
Метод ОСТ в 3D сейсморазведке
.
Как
отмечалось
в
разделе
2.2,
реали
-
зация
метода
ОСТ
состоит
в
определении
и
вводе
в
сейсмограммы
ОСТ
ки
-
нематических
поправок
и
последующем
суммировании
трасс
в
пределах
каж
-
дой
из
сейсмограмм
ОСТ
.
Ввод
кинематических
поправок
позволяет
привести
времена
отражений
к
временам
t
0
,
соответствующим
нулевому
удалению
или
,
что
то
же
самое
,
временам
отражений
по
нормалям
к
границам
.
Рассмотрим
особенности
оп
-
ределения
3D
кинематических
поправок
,
как
в
случае
использования
кинема
-
тики
скоростей
ОСТ
,
так
и
в
случае
разделения
кинематики
на
нормальную
составляющую
(NMO)
и
поправку
за
наклон
(DMO).
Напомним
,
что
возни
-
кающие
в
первом
случае
искажения
изображений
,
вызванные
так
называемым
«
конфликтом
углов
»
и
дисперсией
точек
отражения
вдоль
наклонных
границ
,
во
втором
–
исключаются
за
счет
преобразования
сейсмограмм
ОСТ
в
сейс
-
мограммы
ОТО
.
Особенности
3D
кинематики
состоят
в
том
,
что
в
отличие
от
2D,
от
-
носящиеся
к
трассам
каждого
бина
кинематические
поправки
зависят
не
только
от
истинных
наклонов
отражающих
границ
,
но
и
от
азимутов
на
-
правлений
источник
-
приемник
.
Это
иллюстрируется
на
рис
. 4.3
а
,
где
показа
-
ны
линия
падения
(
вкрест
простирания
плоской
границы
R)
и
соответствую
-
щий
ей
угол
падения
ϕ
.
В
2D
сейсморазведке
предполагается
,
что
волны
рас
-
пространяются
только
в
вертикальной
плоскости
,
проходящей
через
линию
падения
.
В
3D
случае
направление
для
каждой
пары
источник
-
приемник
(
аналог
направлению
профиля
в
2D)
может
изменяться
произвольно
относи
-
тельно
линии
падения
.
Поэтому
кинематика
3D
связана
с
кажущимся
углом
падения
ϕ
,
′,
который
равен
:
sin
ϕ
,
′ = sin
ϕ
cos
θ
(4.1)
где
θ
-
азимутальный
угол
между
направлением
источник
-
приемник
и
линией
падения
.
Таким
образом
,
в
первом
случае
, 3D
эквивалентом
уравнений
годографа
ОСТ
(2.6)
и
скорости
ОСТ
(2.8)
для
произвольно
расположенной
в
простран
-
стве
плоской
наклонной
отражающей
границы
с
истинным
углом
падения
ϕ
,
и
направлением
источник
-
приемник
с
любым
азимутальным
углом
θ
относи
-
тельно
линии
падения
,
являются
выражения
:
2222
0
/)cos()( vltlt
ОСТ
ϕ
′
+=
(4.2)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 79
- 80
- 81
- 82
- 83
- …
- следующая ›
- последняя »
