ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
- 102 -
2
max
2
m
h
υ
ν=
Эту формулу можно интерпретировать и иначе: не как переход энергии
светового кванта в кинетическую энергию электрона, а наоборот, как переход
кинетической энергии электронов, ускоренных разностью потенциалов U , в
энергию квантов, возникающих при резком торможении электронов в
металле. Тогда eU h=ν.
Именно такой процесс происходит в рентгеновской трубке. Под
действием напряжения
U электроны разгоняются до энергии eU . Попав в
металлический антикатод, электроны резко тормозятся, вследствие чего и
возникает так называемое тормозное рентгеновское излучение (рис. 57).
Спектр этого излучения сплошной, как и спектр видимого белого света.
Рис. 58. Экспериментальные кривые (для
вольфрама) распределения интенсивности
изл
у
чения по длинам волн
Рис. 57. Рентгеновская трубка, в которой
возникает тормозное рентгеновское
излучение
mυ2max hν = 2 Эту формулу можно интерпретировать и иначе: не как переход энергии светового кванта в кинетическую энергию электрона, а наоборот, как переход кинетической энергии электронов, ускоренных разностью потенциалов U , в энергию квантов, возникающих при резком торможении электронов в металле. Тогда eU = hν . Именно такой процесс происходит в рентгеновской трубке. Под действием напряжения U электроны разгоняются до энергии eU . Попав в металлический антикатод, электроны резко тормозятся, вследствие чего и возникает так называемое тормозное рентгеновское излучение (рис. 57). Спектр этого излучения сплошной, как и спектр видимого белого света. Рис. 57. Рентгеновская трубка, в которой Рис. 58. Экспериментальные кривые (для возникает тормозное рентгеновское вольфрама) распределения интенсивности излучение излучения по длинам волн - 102 -
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 100
- 101
- 102
- 103
- 104
- …
- следующая ›
- последняя »