Составители:
Рубрика:
Следовательно, фокальную плоскость они пересекут на некотором
расстоянии от центра
δ
y. В результате на фокальной плоскости мы по-
лучим пятно диаметром 2
δ
y, его размер определяется отношением m
3
⁄R
2
,
т.е. кубом апертурного угла.
Минимальный размер изображение имеет не на расстоянии R/2 от
вершины зеркала (как для центральных лучей), а смещено по оси x от-
носительно этой точки на δf =
–S
1
(m
2
+M
2
)/R. Такое смещение называют
продольной
дефокусировкой.
x
δ
f
m
R/2
2
δ
y
Величина сферической
аберрации не зависит от ко-
ординат в плоскости изобра-
жения. Это – единственный
тип аберраций, искажающий
изображение на оси коллима-
тора, при l, L = 0. Нетрудно
простым расчетом убедиться,
что, в частности, для сфери-
ческого зеркала S
1
= 1/4.
Единственный способ
борьбы с этим типом аберра-
ций – использование асфери-
ческих (несферических) поверхностей. Часто проблему решают парабо-
лические или эллиптические зеркала. Для параболоида вращения S
1
=0.
Рис. 1.3.2. Поперечная (δy) и продоль-
ная (δf) дефокусировка при от-
ражении от сферического
зеркала.
1.3.2 Кома
Этот вид аберраций приво-
дит к тому, что изображение по-
лучается в форме яркой точки с
"хвостом" (или тенью), интен-
сивность которого быстро убы-
вает по мере удаления от центра.
Кому определяет коэффици-
ент S
2
. Соответствующее ей пол-
ное искажение изображения
точки с "идеальными" координа-
тами l и L примерно пропорцио-
Рис. 1.3.3.
Кома сферической линзы.
24
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 22
- 23
- 24
- 25
- 26
- …
- следующая ›
- последняя »
