Составители:
Рубрика:
ле, для которого скорость распространения (коэффициент преломления)
не зависит от поляризации света. Иными словами, для всех направлений
электрического вектора, перпендикулярных оптической оси, коэффици-
ент преломления одинаков. В изотропном материале оптических осей
бесконечное множество, так что о них и говорить не имеет смысла. Но
представим себе, что вдоль какого-то одного направления диэлектриче-
ская проницаемость оказалась отличной от проницаемости в двух дру-
гих. На рис.
1.4.2 это – ось y. Все перпендикулярные ей сечения –
окружности, так что луч, пущенный вдоль этого направления, не испы-
тает двойного лучепреломления. И для
x-, и для z-проекции его элек-
трического вектора коэффициент преломления одинаков. Мы получили
одноосный кристалл. Для всех направлений, отличных от y, перпенди-
кулярные сечения – эллипсы, не окружности. Коэффициент преломле-
ния и скорость распространения луча уже будут зависеть от
поляризации.
Теперь представим себе, что в пластинке два направления, парал-
лельных поверхности, не идентичны. Как принципиальные, выделим
направления с экстремальными значениями
n и обозначим их y и z, т.е.
поверхности пластинки лежат в плоскости
yz, а ось x перпендикулярна
им.
Рис. 1.4.2. Эллипсоид вращения, модуль
радиус-вектора в каждой его точке его по-
верхности равен
ε=n в данном направле-
нии. Ось y – оптическая ось.
z
y
x
Плоскополяризованный луч, параллельный х, но с произвольным
направлением поляризации, "распадается" на две компоненты – с
Е||y и
Е||z. Точнее, он возбуждает в кристалле колебания электронов в обоих
направлениях, и
y, и z. Но из-за различий свойств этих осцилляторов
(собственных частот и затуханий, см. раздел
1.4.1.1) y- и z-компоненты
луча распространяются с разными скоростями.
Если луч падает на поверхность по нормали, то в пространстве эти
компоненты не будут разделены и на выходе из пластинки (опять-таки,
через поверхность, перпендикулярную им обеим) снова попадут в одно-
родную среду, вакуум, где они также будут распространяться вдоль той
же прямой. Теперь уже скорость от поляризации не зависит, но к мо-
менту выхода из кристалла между компонентами "набежала" разность
фаз. В получившимся луче колебания по двум взаимноперпендикуляр-
39
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 37
- 38
- 39
- 40
- 41
- …
- следующая ›
- последняя »
