Составители:
Рубрика:
Реально расфокусировки в этой схеме оказываются пренебрежимо
малы. Например, при
r = 0,5 м, 600 штр/мм, для диапазона λ = 0÷700 нм
(в первом порядке) максимальный угол поворота составляет β = 15
о
и
при 2θ = 70
о
продольная расфокусировка не превышает 0,035 мм. При
ширине решетки 50 мм связанное с этим уширение составит 3,3 микро-
на. Линейная дисперсия в этом случае ≈ 3,2 нм/мм, т.е. уширение спек-
тральных линий составит ≈ 0,01 нм. Для монохроматора это не много.
Более существенным оказывается уширение, вызванное искривлени-
ем изображения щели. Для его компенсации нужно входную и выход-
ную щели искривить по радиусам соответственно ρ =
r sinϕ и
ρ' =
r sinϕ' ≈ρ (при малых углах β).
При больших β становится заметной меридиональная кома второго
порядка. Ее величина:
A
r
y
y
'cos2
3
'
2
ϕ
=δ
, где
NkA λ≈
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
−
γ
ϕ
ϕϕ+
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
−
γ
ϕ
ϕϕ
γ
γ
= 41.01
'
'cos
'sin'cos1
cos
sincos
'
(
N =1/t, число штрихов на единице длины).
Схема Сейя-Намиока предпочтительна для ВУФ-области. В НИИ
физики СПбГУ разработано около 10 модификаций таких приборов.
2.4.3. Практические схемы приборов
Здесь мы приведем схемы приборов, с которыми Вы будете иметь
дело во II физической лаборатории.
2.4.3.1. Дифракционные приборы
Во всех приведенных дифракционных приборах применены пло-
ские решетки и зеркальные фокусирующие системы.
Монохроматор СД2 используется в работе "Исследование ФЭУ".
Этот прибор сделан в НИИФ.
Оптическая схема – горизонтальная схема Эберта, см. рис.
2.4.7,
на стр.
48. Фокусирующие зеркала – сферические. Сканирование произ-
водится поворотом решетки, без синусного механизма (рис.
2.4.4. на
стр.
46). Поэтому градуировочная кривая нелинейна, хоть и близка к
линейной.
51
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 49
- 50
- 51
- 52
- 53
- …
- следующая ›
- последняя »
