Составители:
Рубрика:
Схема опыта и способ определения постоянной решетки поясняет
рис.
2.5.1. Здесь не показаны положения выходной трубы гониометра,
но показаны направления главных максимумов и указаны порядки ди-
фракции k
.
k = 4
3
2
1
0
-1
N
ϕ
Рис. 2.5.1.
Направления распространения
различных порядков дифракции для
фиксированной длины волны.
Направления рассчитаны для угла
падения ϕ = 30
о
и
/0,t 3
λ
=
, что
соответствует
λ
= 500 нм для ре-
шетки 600 штр/мм.
Поскольку направления главных максимумов в различных поряд-
ках k определяется соотношением
(2.2.1)
1
:
t⋅(sinϕ + sinϕ′) = kλ,
то, зная длину волны, k и углы падения и дифракции, постоянную
t⋅найти не сложно. Гониометр позволяет получить достаточную точ-
ность отсчета углов, но для этого нужно провести несколько независи-
мых измерений. Во-первых, в возможно большем количестве порядков
дифракции, а во-вторых, все измерения нужно провести минимум три-
жды.
В случае, изображенном на рис.
2.5.1, кажется, что можно наблю-
дать нулевой порядок (зеркальное отражение), 4 положительных и один
отрицательный порядок дифракции. К сожалению, это не так. Входная и
выходная трубы гониометра не могут быть сведены очень близко. Пе-
ред входной стоит лампа в кожухе, а в окуляр Вы должны как-то по-
смотреть. Для этого тоже требуется место. На рис.
2.5.2 показано, что
Вы увидите на самом деле, если минимальный угол между трубами ра-
вен 45
о
. Недоступная Вам "мертвая зона" отмечена затененным секто-
ром. Остается виден только один порядок. Этого явно недостаточно.
1
Будем считать положительным направление отсчета углов от нормали к
решетке в сторону падающего луча.
59
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 57
- 58
- 59
- 60
- 61
- …
- следующая ›
- последняя »
