ВУЗ:
Составители:
85
S - точка отрыва потока
Т - точка перехода
ламинарного погранслоя в
турбулентный
1. Ламинарный отрыв:
Re
d
==⋅
∞
υ
ν
16 10
5
,;
С
х
=0,47
2. Турбулентный отрыв
Re=4,2⋅10
5
; C
x
=0,14
3. Идеальное распределение
давлений
При значениях Re≥Re
кр
(Re
кр
≈2⋅10
5
)наблюдается резкое возрастание
максимального разрежения и смещение вниз по потоку точек отрыва
пограничного слоя S, что свидетельствует об улучшении обтекания шара.
Наличие при турбулентном обтекании более обширных и глубоких зон
разряжения объясняет уменьшение коэффициента сопротивления, так как при
более полном охвате поверхности шара потоком, распределение давлений
приближается к тому идеальному, при
котором, согласно парадоксу Даламбера,
сопротивление давления должно равняться нулю. Таким образом, величина
области отрыва меньше при числах Re≥Re
кр
. Этим и объясняется резкое
уменьшение сопротивления плохо обтекаемого тела при достижении или
превышении критического значения числа Рейнольдса. Величина Re
кр
сильно
зависит от степени турбулентности набегающего потока, причем большей
степени турбулентности соответствует меньшее значение Re
кр
. Кризис
обтекания можно вызвать искусственно и при докритических числах Re, если
искусственно турбулизировать пограничный слой.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 83
- 84
- 85
- 86
- 87
- …
- следующая ›
- последняя »
