ВУЗ:
Составители:
88
d
dx
**
** *
δ
δδ++=
∞
∞
∞
∞
2
0
υ
υ
υ
υ
'
'
.
Делим это уравнение на δ
**
и интегрируем его по х вдоль следа от задней
кромки (индекс "к") до бесконечно удаленного сечения вниз по потоку (индекс "∞"),
получаем:
ln ln
'
dx
к
к
x
к
δ
δ
υ
υ
δυ
δυ
∞
∞
∞
∞
∞
=− =
∫
∗∗
∗∗
∗
∗∗
2
2
0 .
Для вычисления последнего интеграла необходимо знать зависимость
δ
δ
Η
*
**
= от
"Х" в следе. Ряд исследований показал, что H(x) зависит от формы профиля и его
обтекания. Наиболее простой является линейная зависимость Н от х, для которой
()
ΗΗΗ
ср к
=+
∞
1
2
.
После подстановки найденного значения в интеграл последнее уравнение
будет иметь вид:
()
ln ln ln
к
к
к
к
δ
δ
υ
υ
ΗΗ
υ
υ
∞
∞
∞
∞
=++ =
∗∗
∗∗
2
2
1
2
0 или
()
ln ln
к
к
к
δ
δ
υ
υ
ΗΗ
∞
∞
++
=
⎛
⎝
⎜
⎞
⎠
⎟
∞
∗∗
∗∗
2
1
2
.
Освобождаясь от логарифмов, запишем
()
δδ
υ
υ
ΗΗ
∞
∞
++
=
⎛
⎝
⎜
⎞
⎠
⎟
∞
∗∗ ∗∗
к
к
к
2
1
2
.
Подставляя полученное выражение δ
∞
**
в формулу (2.42), получим:
()
C
b
x,p
кк
к
=
⎛
⎝
⎜
⎞
⎠
⎟
∞
++
∞
2
2
1
2
δυ
υ
ΗΗ
∗∗
. (2.43)
Так как на бесконечности за телом поле скоростей будет выравниваться, можно
считать, что
υ
υ
υ
∞
−=
xx
' будет всегда малой величиной, и, пренебрегая в
достаточном удалении от задней кромки крыла второй степенью малой добавки
υ'
x
, найдем:
δ
υ
υ
υ
υ
δ
∞
∞∞
=−
⎛
⎝
⎜
⎞
⎠
⎟
∫
**
xx
dy1
0
.
Так как
υυυ
∞
−=
xx
' , то разделив на
υ
∞
, получим
υ
υ
υ
υ
υ
υ
υ
υ
xx xx
∞∞ ∞∞
=− − =11
'
,
'
.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 86
- 87
- 88
- 89
- 90
- …
- следующая ›
- последняя »
