Основы аэрогидромеханики. Часть II. Загузов И.С. - 84 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

Для процесса адиабатного сжатия 1-2:
1
1
12
k
kk
TT
2
1
k
p
p
−
−
= , откуда
1
1
2
21 1
1
k
k
k
k
p
TT T
p
π
−
−
⎛⎞
==
⎜⎟
⎝⎠
.
Для процесса изобарного горения 2-3:
32
TT
ρ
=
, где
3
2
ρ
=
v
v
- степень
предварительного изобарного расширения. Тогда
1
31
k
k
TT
ρ
π
−
= .
Для процесса адиабатного расширения 3-4:
3
1
34
k
kk
TT
4
1
k
p
p
−
−
= , откуда
1
1
4
43 1 1
1
3
1
k
k
k
k
k
k
p
TT T T
p
ρ
πρ
π
−
−
−
⎛⎞
==⋅
⎜⎟
⎝⎠
=.
Тогда термодинамический коэффициент полезного действия ГТУ с
учетом (2.45):
()
1
1
11
1
t
k
kk
1
1
k
ρ
η
ρπ
−
−
−
=− =−
−
. (2.46)
Из этой формулы можно сделать следующий важный для практики
вывод:
Машины, работающие с высоким значением степени повышения дав-
ления
π
, имеют более высокий КПД газотурбинной установки.
2.8. Различные формы тепломассопереноса
При сверхзвуковых скоростях движения, а также при тепломассооб-
мене большое значение имеют теплофизические процессы. Во всех совре-
менных энергетических машинах в той или иной степени присутствует те-
плообмен. Понятие «теплообмен» заключается в переносе некоторого ко-
личестве теплоты из одной области пространства в другую.
Существует три способа передачи тепла: путем теплопроводности,
конвекции
и излучения.
Теплопроводность – это передача тепла от одних частиц среды к дру-
гим под влиянием перепада температур без заметного
перемещения частиц.
В твердых непрозрачных телах теплопроводность представляет собой пе-
редачу кинетической энергии от одних молекул к другим соседним моле-
кулам. В таких телах, как стекло и кварц, часть энергии наряду с теплопро-
водностью передается путем излучения. В газах и жидкостях передача те-
84

Страницы