Техника высоких напряжений. Закарюкин В.П. - 108 стр.

                       K0 / dx                  K0 / dx           K0 / dx
 u
                                 u+du
            C0 dx                       C0 dx             C0 dx             C0 dx



       Рис. 14.5. Схема замещения для начального момента времени

      Схема замещения рис. 14.5 для случаев изолированной нейтрали или
заземленной нейтрали различается только небольшим емкостным элемен-
том в конце цепочечной схемы, который закорочен в случае заземленной
нейтрали, или на котором есть напряжение при изолированной нейтрали.
Ввиду малой длины этого элемента dx его влияние на распределение на-
пряжения в оставшейся части схемы ничтожно, поэтому распределение
напряжения по обмотке для разных случаев состояния нейтрали различает-
ся только наличием небольшого напряжения на изолированной нейтрали.
      Распределение напряжения на цепочечной схеме рис. 14.5 нелиней-
но, поскольку при переходе от начала схемы к концу растет величина
входной емкости оставшейся части схемы и уменьшается коэффициент де-
ления емкостного делителя в текущей точке. Анализ переходного процесса
включения схемы рис. 14.5 под постоянное напряжение U0 приводит к сле-
дующим выражениям для напряжения по отношению к корпусу (баку), то
есть для напряжения на главной изоляции трансформатора:
                                    shα (l − x)
      u ( x) |t =0 = u ( x,0) = U 0             для заземленной нейтрали,
                                      shα l
                   chα (l − x)                                        C0
      u ( x,0) = U 0             для изолированной нейтрали, α =         .
                       chα l                                          K0
      Если α l << 1, то распределение равномерное, чем больше α , тем не-
равномернее распределение. Напряжение на витковой изоляции опреде-
                        ∂u
ляется производной         , и максимум этого производной расположен у на-
                        ∂x
чала обмотки:
      ∂u ( x,0)        α chα (l − x) ∂u
                = −U 0              ,            = −U 0α cthα l для заземленной
        ∂x                 shα l       ∂ x x =0
нейтрали,
      ∂u ( x,0)        α shα (l − x) ∂u
                = −U 0              ,           = −U 0α thα l для изолированной
        ∂x                 chα l      ∂ x x =0
нейтрали.
      Окончание переходного процесса включения цепочки рис. 14.4 под

                                           108