Основы радиотехнических систем. Зырянов Ю.Т - 50 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

47
Колебания, отражённые неподвижными объектами, отличаются
от излучаемых РЛС колебаний как амплитудой, так и фазой. При по-
стоянных частоте колебаний f
0
и дальности R до цели эта фаза посто-
янна и равна ϕ = 2πf
0
2R / c. При движении цели с радиальной скоро-
стью V
R
образуется доплеровский сдвиг частоты f
Д
= f
0
⋅
2V
R
/
c и фаза ϕ
изменяется во времени.
Спектр импульсного сигнала, отражённого неподвижным объек-
том, совпадает со спектром зондирующего импульса. Спектр импульс-
ного сигнала, отражённого от движущегося объекта, сжимается при
удалении объекта или растягивается при его приближении, так как все
частоты спектра импульса изменяются в (l + 2V
R
/
c) раз. Это означает,
что отражённые от движущейся цели импульсы имеют несущую час-
тоту f
0Д
= f
0
(1 + 2V
R
/
c) , частоту повторения F
пД
= F
п
(1 + 2V
R
/
c) и дли-
тельность τ
иД
= τ
и
/ (1 + 2V
R
/
c).
На рисунке 2.12 представлен пример трансформации спектров сиг-
налов, отражённых от движущейся цели для одиночного радиоимпуль-
са (а) и для периодической последовательности радиоимпульсов (б).
f
0
– f
Д
f
0
S
1
(f) = S(f
0
+ f
Д
)
S(f)
а)
'
0
1
Ä
è
f f
τ
− −
0
1
Ä
è
f f
τ
− +
0 0
Ä
f f f
−
б)
Рис. 2.12. Трансформация спектров сигналов:
а – отражённых от движущейся цели для одиночного радиоимпульса;
б – периодической последовательности радиоимпульсов

Страницы