Электротехническое материаловедение. Агеева Н.Д - 89 стр.

       Рис.5.6 Зависимость магнитной проницаемости µ от напряженности
                           магнитного поля Н

       Зависимость µ = F(T) . Характер этой зависимости различен в слабых,
средних и сильных полях. Для µ НАЧ при Т К наблюдается четко выраженный
максимум, сглаживающийся при увеличении напряженности поля на рисун-
ке 5.3. Возрастание µ НАЧ объясняется тем, что при нагревании облегчается
смещение доменных границ и поворот векторов намагниченности доменов.
Главным образом из-за уменьшения констант магнитострикции и магнитной
анизотропии. Уменьшение µ НАЧ при высоких температурах связывается с
резким уменьшением спонтанной намагниченности доменов.

     5.6 Потери в магнитных материалах

      В переменных полях площадь петли гистерезиса увеличивается за счет
потерь на гистерезис РВ и дополнительных потерь Р Д . Такая петля называет-
ся динамической, а суммарные потери полными или суммарными. Потери на
гистерезис, отнесенные к единице объема материала (удельные потери).

                        РГ =
                               ∫ H ⋅ dB , Дж/м³.
                                  V
     При перемагничивании с частотой f (Гц)
                               f ∫ H ⋅ dB
                        РГ =                , Вт/кг,
                                   γ
где γ - плотность материала, кг/м³.
      Потери на вихревые токи для листового образца
                              1,64d 2 f 2 B 2MAХ
                         РВ =                    ,
                                   γ ⋅ρ