Космическое материаловедение. Акишин А.И. - 101 стр.

тельность импульса разряда ~S1/2, ~0,1-1 мкс, энергия разряда, выде-
ленная на низкоомной нагрузке (R~50 Ом), W~S1,5, W~0,1-10 мДж.

      Скользящий разряд на поверхности диэлектрика в вакууме
   Инициирование скользящего разряда по внешней поверхности заря-
женного диэлектрического материала в вакууме на борту космического
аппарата может происходить за счет автоэлектронной эмиссии в ло-
кальной точке материала, при этом электронная лавина перемещается
вдоль поверхности. Предполагается, что в некоторой точке поверхности
скользящий разряд переходит в разряд, устремленный в окружающее
КА пространство. Модель механизма инициирования скользящего раз-
ряда по поверхности диэлектрика, используемого, например, в элек-
тронных вакуумных приборах, предполагает наличие автоэлектронной
эмиссии из точки катодного тройного соединения (граница раздела ме-
таллического катода, изолятора и вакуума).
   Дальнейшее развитие разряда определяется распределением лавины
вторичных электронов на поверхности заряженного диэлектрика при
условии, что коэффициент вторично-электронной эмиссии >1. На ко-
нечном этапе процесс заканчивается прохождением стримера в облаке
десорбированного с поверхности газа. В приведенной модели иниции-
рования поверхностного разряда большое значение придается эмиссии в
диэлектрик электронов и дырок из катода и анода, что проявляется, на-
пример возникновением в предпробойный период электролюминесцен-
ции в приповерхностной зоне диэлектрика. В другой модели разряда по
поверхности заряженного диэлектрика упор делается на поляризацион-
ный механизм развития разряда, связанный с релаксацией решетки ди-
электрика, поляризованной за счет внедренного избыточного электрон-
ного заряда.
   В условиях же функционирования радиационно-заряженных диэлек-
трических материалов на внешней поверхности КА, когда высоковольт-
ные электроды отсутствуют, а в качестве виртуального катода рассмат-
ривается зона внедренного заряда, модель инициирования разряда име-
ет несколько другой характер и менее отработана. Наиболее сильные
помехи, интенсивность которых может иметь высокий уровень в боль-
шинстве отсеков КА, генерируются плазменными электронами, выхо-
дящими из радиационно-заряженных диэлектрических материалов в
окружающее пространство, и перемещающихся на значительные рас-
стояния. Высокочастотный спектр ЭМП от электрических разрядов по
поверхности радиационно-заряженных образцов майлара эмпирически
описывается как, E~ -, где Е - напряженность электрического поля, f-
частота, а ~(1-1,8).
                                  101