Космическое материаловедение. Акишин А.И. - 102 стр.

    Согласно результатам лабораторных испытаний при разряде в окру-
жающее пространство с поверхности используемых в космической тех-
нике диэлектрических материалов (каптон, тефлон) высвобождается от
20 до 90% накопленного заряда. При одиночном спонтанном разряде
выделяется около 0,1 мм3 газа при 1 атм. Степень ионизации газа со-
ставляет около 1%. Природа газа определяется материалом диэлектрика
и степенью его деструкции, а также газом, десорбированным с его по-
верхности.
    В процессе зарядки КА электрический потенциал облучаемого ди-
электрика на внешней поверхности аппарата составляет ~(-kTе), где k -
константа и Tе - электронная температура плазмы. Критический флюенс
электронов с энергией в десятки кэВ, который может создать условия
возникновения разряда на внешней поверхности диэлектрика КА, со-
ставляет F=5.1011 эл/см2.
    При возникновении электрического разряда в локальной точке по-
верхности диэлектрика, когда плотность поверхностного заряда превы-
шает Q~10-7 Кл/см2, происходит выброс плазмы и газа в вакуум.
    Этот процесс инициирует дальнейший разряд по поверхности ди-
электрика в облаке ионизованного газа. Стример скользящего разряда
по поверхности диэлектрика распространяется в объеме десорбирован-
ного газа и плазмы [14-16].На рис.9 приведена модель развития сколь-
зящего электрического разряда по поверхности заряженного диэлектри-
ка.




   Рис.9. Модель развития скользящего электрического разряда по по-
верхности заряженного диэлектрика: 1 – выброс плазмы; 2 – фронт раз-
ряда; 3 – заряженная зона; 4 – зона разрядки; 5 – диэлектрик; 6 – кон-
такт; 7 – пробой; 8 – распространение разряда [3]

                                 102