Космическое материаловедение. Акишин А.И. - 83 стр.

   Из экспериментов по изотермическому и изохронному термоотжигу
была получена зависимость производной изменения оптической плот-
ности по температуре от температуры отжига (рис.5)
   В основе описания кинетики «ступенчатого» отжига лежит идея о
существовании радиационных центров окраски, поглощающих моно-
хроматический свет, но с различными энергиями активации. Для “сту-
пенчатого” отжига характерно, что при очередном подъеме температу-
ры через некоторое время наблюдается резкое снижение скорости отжи-
га центров окраски [11]. Кривые, полученные при линейном изменении
температуры и в режиме ступенчатого отжига, достаточно хорошо сов-
падают друг с другом.
   Процесс отжига радиационного центра окраски состоит в том, что
захваченный электрон или дырка высвобождается из соответствующего
энергетического уровня, созданного дефектом в запрещенной зоне, пре-
одолевая энергетический барьер Еj в результате тепловых колебаний.
Этот процесс не является единым для всех центров окраски данного
вида, а распределен среди N уровней дефектов.
   При прогнозировании поведения оптической аппаратуры, находя-
щейся в условиях воздействия космического ионизирующего излуче-
ния, необходимо учитывать сильную неравномерность распределения
по глубине поглощенной мощности дозы P(x) [12].
   Задача заключается в определении приращения оптической плотно-
сти стекла ΔDλ от времени воздействия ионизирующей радиации с не-
равномерным распределением по глубине мощности поглощенной до-
зы по формуле [1]:
                                 lk
                            ΔDλ=∫ Δαλ[P(x),t]dx,                   (2)
                                 l0
   где Δαλ[P(x),t] - зависимость приращения коэффициента поглоще-
   ния стекла от мощности дозы P и от времени облучения t, l 0 и lk -
   начальная и конечная глубина интегрирования;
   Неравномерность распределения мощности поглощенной дозы КИИ
по глубине материала, расположенного на внешней поверхности КА,
определяется распределением протонов и электронов радиационных
поясов Земли по энергиям, таким образом, что энергетический спектр
этих частиц имеет падающий характер.
   По формуле (1) были проведены модельные расчеты величины ΔDλ
для различных времен экспозиции t. P(x) для полярной орбиты в зоне
внутреннего радиационного пояса, H~3000 км взято из [2]. В результате
расчетов при различных значениях параметров t 1, t2, l0 получены зави-
симости: ΔDλ=f(t) при x=const;
                                    83