Частные вопросы курса физики. Александров В.Н - 113 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МПГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

112
E dr
. (6.9)
Поскольку в (6.9) интеграл неопределенный, то потенциал всегда вычисляется
с точностью до постоянной. Это не сказывается на физических результатах,
поскольку работа в электрическом поле определяется разностью потенциалов.
В однородном электрическом поле между
двумя бесконечными плоскопараллельными
пластинами с поверхностной плотностью заряда
ζ потенциал равен:
0
ζ
E x x
εε
. (6.10)
Здесь х расстояние от пластины, потенциал
которой принят за нуль.
Если х
1
и х
2
координаты каких-либо точек
поля по направлению силовой линии
однородного поля, то разность потенциалов между этими точками:
U
12
=θ
1
– θ
2
= Е(х
1
– х
2
) . (6.11)
Электроемкость. Конденсаторы
К понятию электроемкости можно прийти, рассматривая связь между
зарядом, сообщенным некоторому проводнику, и разностью потенциалов
электрического поля, которое при этом возникает. Рассмотрим это на примере
двух параллельных плоских пластин площадью S, расстояние между которыми
d; одной из пластин сообщим заряд –q, другой +q.
В соответствии с (6.10) и (6.11) разность потенциалов U равна:
12
00
q
U d d
Sεε εε

. (6.12)
Отношение заряда к полученной разности потенциалов называют
электрической емкостью (или емкостью) системы:
q
C
U
. (6.13)
Электроемкость С зависит только от геометрии проводника и
диэлектрических свойств окружающей среды и измеряется в фарадах
(1Ф=1Кл/В).
Из отношений (6.12) и (6.13) следует, что емкость двух параллельных
плоскостей (плоский конденсатор) равна:
0
S
C
d
εε
. (6.14)
Рис. 6.8
E
E
θ
1
θ
2
θ
3
(θ
1>
θ
2>
θ
3
) 
                                       E  dr .                                (6.9)
      Поскольку в (6.9) интеграл неопределенный, то потенциал всегда вычисляется
 с точностью до постоянной. Это не сказывается на физических результатах,
 поскольку работа в электрическом поле определяется разностью потенциалов.
                                     В однородном электрическом поле между
         θ3        E             двумя бесконечными плоскопараллельными
      θ2                         пластинами с поверхностной плотностью заряда
                          E      ζ потенциал равен:
     θ1
                                                          ζ
(θ1>θ2>θ3)                                       Ex      x .      (6.10)
                                                         εε0
                                   Здесь х расстояние от пластины, потенциал
                               которой принят за нуль.
           Рис. 6.8                Если х1 и х2 координаты каких-либо точек
                               поля   по    направлению     силовой    линии
 однородного поля, то разность потенциалов между этими точками:
                                 U12=θ1 – θ2 = Е(х1 – х2) .                        (6.11)

                       Электроемкость. Конденсаторы

      К понятию электроемкости можно прийти, рассматривая связь между
 зарядом, сообщенным некоторому проводнику, и разностью потенциалов
 электрического поля, которое при этом возникает. Рассмотрим это на примере
 двух параллельных плоских пластин площадью S, расстояние между которыми
 d; одной из пластин сообщим заряд –q, другой +q.
      В соответствии с (6.10) и (6.11) разность потенциалов U равна:
                                                           q
                              U  1  2          d            d .            (6.12)
                                              εε0          εε0 S
 Отношение заряда к полученной разности                              потенциалов   называют
 электрической емкостью (или емкостью) системы:
                                   q
                               C .                                                (6.13)
                                  U
     Электроемкость С зависит только от геометрии проводника и
 диэлектрических свойств окружающей среды и измеряется в фарадах
 (1Ф=1Кл/В).
     Из отношений (6.12) и (6.13) следует, что емкость двух параллельных
 плоскостей (плоский конденсатор) равна:
                                      εε0 S .
                                     C                         (6.14)
                                              d



 112

Страницы