Электровакуумные приборы. Алексеев C.Н. - 110 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

109
Пусть одиночный движущийся электрон создаёт некоторый элементар-
ный ток I
1.
Сила, с которой магнитное поле напряжённостью Н действует на
этот электрон, определяется по формуле
θ⋅= sinHlIF 1
,
где θ
θθ
θ — угол между вектором напряжённости магнитного поля Н и направ-
лением тока
I
1
;
l — длина отрезка пути электрона, на котором действует магнитное поле.
Если средняя скорость движения электрона равна ν
νν
ν,
то он пролетит отре-
зок пути длиной
l за время t=l/v. Следовательно, за это время через любую
точку отрезка пройдет заряд одного электрона е. Величину элементарного
тока, создаваемого единичным электроном, можно определить, разделив за-
ряд электрона е на время
t=l/v, т. е.
l
ve
t
e
1
I −=−=
.
Знак минус указывает, что направление тока противоположно направле-
нию движения электронов. Подставив значение тока
I
1
в выражение для си-
лы, получим
θ⋅−=θ⋅−= sinHvesinHl
l
ve
F
.
Направление силы F определяется по правилу левой руки. Если располо-
жить левую руку так, чтобы магнитные силовые линии входили в ладонь, а
направление четырёх пальцев было противоположно направлению движения
электрона, то отогнутый большой палец покажет направление силы, дейст-
вующей на электрон (рис. 3.17).
При движении электрона в продольном магнитном поле (т. е. когда элек-
трон движется вдоль линий поля) направление вектора скорости может сов-
падать с направлением вектора напряжённости поля (θ
θθ
θ = 0) или быть проти-
воположным ему (θ
θθ
θ = 180°).
В обоих случаях sin θ
θθ
θ = 0 и
F = 0.
Следовательно, продоль-
ное магнитное поле не ока-
зывает на движущийся элек-
трон никакого воздействия, и
он продолжает двигаться с
первоначальной скоростью.
При движении электрона
в поперечном магнитном по-
ле вектор начальной скоро-
сти электрона
υ
О
перпенди-
Рис. 3.17 Правило левой руки

Страницы