Электровакуумные приборы. Алексеев C.Н. - 111 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

110
кулярен направлению поля, т. е. sin θ
θθ
θ = 1. В этом случае сила, действующая
на электрон, будет максимальной.
HevF 0мaкс −=
.
Таким образом, на
электрон, движущийся в
поперечном магнитном
поле, действует некоторая
сила. Согласно правилу
левой руки направление
этой силы перпендику-
лярно направлению дви-
жения электрона. Под
действием этой силы
электрон искривляет
свою траекторию и дви-
жется с постоянной ско-
ростью
V
0
по окружности,
лежащей в плоскости, перпендикулярной к силовым линиям поля (рис. 3.18).
Радиус этой окружности можно определить. Сила F, действ ующая на элек-
трон, уравновешивается в каждый момент времени центробежной силой
Hev
R
mv
|F|
0
2
0
==
,
где m — масса электрона;
V
0
— скорость движения электрона по окружности;
R — радиус окружности.
Отсюда
eH
mv
Hev
mv
R
0
0
2
0
==
.
Из последней формулы видно, что, чем больше величина напряжённости
поперечного магнитного поля, тем меньше радиус окружности, по которой
вращается электрон в этом поле, т. е. тем сильнее закручивающее действие
магнитного поля на летящий электрон.
3.4 УСТРОЙСТВО ЭЛЕКТРОННО-ЛУЧЕВОЙ ТРУБКИ
С МАГНИТНЫМ УПРАВЛЕНИЕМ ЛУЧА
Область примен ения фокусировк и электронного луча с помощью однород-
ного магнитного поля ограничена [3]. В частности, использование соленои-
дальной фокусировки в приёмных электронно-лучевых трубках сопряжено со
Рис 3.18. Траектория движения электрона
в поперечном магнитном поле

Страницы