ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
3) измерять индукцию постоянного магнитного поля с
помощью датчика Холла, для которого
концентрация носителей тока известна.
Описание установки
Рис.3
Экспериментальная установка, представленная на
рис.3, состоит из трех независимых участков электрической
цепи.
Схема I предназначена для питания катушки
электромагнита постоянным током от стабилизирующего
выпрямителя ВС-26.
Величина тока J
эм
измеряется амперметром А
1
и
регулируется ручками «грубо» и «плавно» на панели прибора,
а также реостатом R
1
.
Ток J
эм
, протекая по многослойной катушке
электромагнита, надетой на одну из сторон квадратного
сердечника, создает в нем постоянное магнитное поле,
8
четвертый электрон может быть захвачен от соседнего атома
основного вещества, где, соответственно, образуется дырка.
Последовательное заполнение образующихся дырок
электронами эквивалентно движению дырок в
противоположном направлении, т.е. дырки не остаются
локализованными, а перемещаются в решетке кристалла как
свободные положительные заряды.
В таких полупроводниках возникает избыточная
дырочная примесная проводимость р-типа, примеси
называются акцепторами.
При наложении внешнего электрического поля
возникает направленное движение электронов в
полупроводнике n -типа и движение дырок в полупроводнике
р-типа. т.е. электрический ток.
Количественной мерой электрического тока являются
сила тока J (скалярная физическая величина, определяемая
электрическим зарядом, проходящим через поперечное
сечение проводника в единицу времени), а также
j
r
– вектор
плотности пока:
dt
dQ
J = и
S
J
j = (1)
Если концентрацию носителей тока обозначить n,
элементарный заряд е, то за время dt через поперечное
сечение S переносится заряд
dQ= nev= nelS= neVSdt (2)
Здесь v — объем проводника,
V
r
— скорость
направленного движения зарядов, тогда
neS
J
VVneneVSJ === ;j ;
r
r
(3)
5
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
3) измерять индукцию постоянного магнитного поля с четвертый электрон может быть захвачен от соседнего атома
помощью датчика Холла, для которого основного вещества, где, соответственно, образуется дырка.
концентрация носителей тока известна. Последовательное заполнение образующихся дырок
электронами эквивалентно движению дырок в
Описание установки противоположном направлении, т.е. дырки не остаются
локализованными, а перемещаются в решетке кристалла как
свободные положительные заряды.
В таких полупроводниках возникает избыточная
дырочная примесная проводимость р-типа, примеси
называются акцепторами.
При наложении внешнего электрического поля
возникает направленное движение электронов в
полупроводнике n -типа и движение дырок в полупроводнике
р-типа. т.е. электрический ток.
Количественной мерой электрического тока являются
сила тока J (скалярная физическая величина, определяемая
электрическим зарядом, проходящим через поперечное
r
сечение проводника в единицу времени), а также j – вектор
плотности пока:
dQ J
J= и j= (1)
dt S
Рис.3
Если концентрацию носителей тока обозначить n,
Экспериментальная установка, представленная на элементарный заряд е, то за время dt через поперечное
рис.3, состоит из трех независимых участков электрической сечение S переносится заряд
цепи.
Схема I предназначена для питания катушки dQ= nev= nelS= neVSdt (2)
электромагнита постоянным током от стабилизирующего
выпрямителя ВС-26. r
Величина тока Jэм измеряется амперметром А1 и Здесь v — объем проводника, V — скорость
регулируется ручками «грубо» и «плавно» на панели прибора, направленного движения зарядов, тогда
а также реостатом R1. r r J
Ток Jэм, протекая по многослойной катушке J = neVS ; j = neV ; V= (3)
электромагнита, надетой на одну из сторон квадратного neS
сердечника, создает в нем постоянное магнитное поле,
8 5
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
