Определение индукции магнитного поля. Алексеева Л.И - 4 стр.

UptoLike

2.
Основной силовой характеристикой магнитного поля является век-
тор магнитной индукции
r
B
. Для графического изображения магнитных
полей используеunтся представление о линиях магнитной индукции, кото-
рые в магнитном поле проводятся так, что вектор
r
B
в каждой точке поля
направлен по касательной к силовой линии. Направление
r
B
совпадает с
вектором силы
r
F
, действующей на северный полюс магнитной стрелки
(рис.1). Линии индукции магнитного поля всегда замкнуты, в частности,
они продолжаются внутри полосовых магнитов, не обрываясь на полюсах.
Это означает, что свободные магнитные «заряды» не существуют.
Поместив в ка-
кую-либо точку поля
проводник с током
(рис.2), можно опреде-
лить не только направ-
ление, но и величину
вектора
r
B
. Для этого
нужно измерить силу
r
F
, действующую на
элемент проводника
длиной dl, по которому
протекает ток I. Поле
r
B
в точке а, где нахо-
дится элемент провод-
ника, найдется по фор-
муле
dFIdlB
r
r
r
[], (1)
называемой законом
Ампера. Здесь
dl
r
- вектор длиной
dl
, направление которого совпадает с на-
правлением тока I. Вектор
r
F
перпендикулярен чертежу (рис.2).
3. Магнитное
поле
dB
r
, порождае-
мое элементом про-
водника
с током I
в точке А с радиус-
вектором
r
r
относи-
тельно элемента
dl
r
(рис.3), можно найти
S
N
FB
r
r
Рис.1. Силовые линии магнитного поля
полосового магнита
Рис. 2.
dl
r
r
!
а I
r
F
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
                       2. Основной силовой характеристикой магнитного поля является век-
                                            r
                 тор магнитной индукции B . Для графического изображения магнитных
                 полей используеunтся представление о линиях магнитной индукции, кото-
                                                                     r
                 рые в магнитном поле проводятся так, что вектор B в каждой точке поля
                                                                             r
                 направлен по касательной к силовой линии. Направление B совпадает с
                                   r
                 вектором силы F , действующей на северный полюс магнитной стрелки
                 (рис.1). Линии индукции магнитного поля всегда замкнуты, в частности,
                 они продолжаются внутри полосовых магнитов, не обрываясь на полюсах.
                 Это означает, что свободные магнитные «заряды» не существуют.
                                                                         Поместив в ка-
                                                                   кую-либо точку поля
                                                                   проводник с током
                                  r r                              (рис.2), можно опреде-
                                  B F
                                                                   лить не только направ-
                                                                   ление, но и величину
                                                                             r
                                                                   вектора B . Для этого
                                                                   нужно измерить силу
                                                                    r
                                 S             N                    F  , действующую на
                                                                   элемент     проводника
                                                                   длиной dl, по которому
                                                                   протекает ток I. Поле
                                                                    r
                                                                    B в точке а, где нахо-
                        Рис.1. Силовые линии магнитного поля       дится элемент провод-
                        полосового магнита                         ника, найдется по фор-
                                                                   муле       r r
                                                                      r
                                                                   dF = I [ dl × B ] , (1)
                                 r                                 называемой     законом
                 Ампера. Здесь dl - вектор длиной dl, направление которого совпадает с на-
                                            r
                 правлением тока I. Вектор F перпендикулярен чертежу (рис.2).
                                                       r
                                       а              dl   I                     3. r Магнитное
                                            r




                                                                           поле dB , порождае-
                                                                           мое элементом   про-
                                        F




                                                                                      r
                                                      r                    водника dl с током I
                                                     !
                                                                           в точке А rс радиус-
                                                Рис. 2.                    вектором r относи- r
                                                                           тельно элемента dl
                                                                           (рис.3), можно найти




PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com