Методические указания по лабораторным работам по электричеству и магнетизму. Магнитное поле и магнетики. Алиджанов Э.К - 34 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ОГУ | Оренбург

Составители: 

Рубрика: 

выделенного слоя может быть переписан как магнитный момент кругового тока
j
лин
dl, равный p
m
= j
лин
dl S
Таким образом, мы приходим к равенству
JSdl= j
лин
dl S ⇒ J =j
лин
. (15)
Воспользовавшись формулой для магнитной индукции внутри длинного
соленоида и (15), можно найти магнитную индукцию внутри стержня:
B’ =
µ
0
j
лин
=
µ
0
J . (16)
Пусть теперь имеется однородное поле B
0
, созданное макротоками в ва-
кууме. Напряженность этого поля в соответствии с (14) равна
0
0
0
B
H
µ
= . (17)
Внесем в это поле бесконечно длинный круглый стержень так, чтобы его
ось совпадала с направлением поля. Тогда намагниченность J совпадет по на-
правлению с B
0
. Внутри стержня в соответствии с (1) и (16) станет равной
B = B
0
+ B’ = B
0
+
µ
0
J . (18)
Воспользовавшись (10), найдем напряженность поля внутри стержня :
J
B
H −=
0
µ
=
0
0
H
B
=
µ
, (19)
т.е напряженность поля в стержне совпадает с напряженностью вне его.
Умножая H на
µµ
0
, получим, в соответствии с (19),
B =
µ
B
0
. (20)
Таким образом, индукция магнитного поля внутри стержня в
µ
раз боль-
ше, чем вне его.
2 Способы измерения магнитных свойств вещества
Существует два основных способа измерения магнитной проницаемости
веществ. Один из них основан на том, что намагниченный образец втягивается
в область более сильного поля. Сила, действующая на образец, может быть из-
мерена специальными весами. Так как она пропорциональна магнитному мо-
менту образца и известному в условиях эксперимента градиенту поля, то име-
34 
выделенного слоя может быть переписан как магнитный момент кругового тока
jлинdl, равный pm = jлинdl S
        Таким образом, мы приходим к равенству

                         JSdl= jлинdl S ⇒ J =jлин .                      (15)

     Воспользовавшись формулой для магнитной индукции внутри длинного
соленоида и (15), можно найти магнитную индукцию внутри стержня:

                              B’ = µ0jлин = µ0J .                        (16)

     Пусть теперь имеется однородное поле B0, созданное макротоками в ва-
кууме. Напряженность этого поля в соответствии с (14) равна

                                      B0
                               H0 =        .                             (17)
                                      µ0

      Внесем в это поле бесконечно длинный круглый стержень так, чтобы его
ось совпадала с направлением поля. Тогда намагниченность J совпадет по на-
правлению с B0. Внутри стержня в соответствии с (1) и (16) станет равной

                         B = B0 + B’ = B0 + µ0J .                        (18)

     Воспользовавшись (10), найдем напряженность поля внутри стержня :

                                 B             B
                           H=        −J =           = H0 ,               (19)
                                µ0             µ0

т.е напряженность поля в стержне совпадает с напряженностью вне его.
      Умножая H на µµ0, получим, в соответствии с (19),

                               B = µB0 .                                 (20)

      Таким образом, индукция магнитного поля внутри стержня в µ раз боль-
ше, чем вне его.

           2 Способы измерения магнитных свойств вещества

      Существует два основных способа измерения магнитной проницаемости
веществ. Один из них основан на том, что намагниченный образец втягивается
в область более сильного поля. Сила, действующая на образец, может быть из-
мерена специальными весами. Так как она пропорциональна магнитному мо-
менту образца и известному в условиях эксперимента градиенту поля, то име-

     34

Страницы