Электродинамика. Анисимов В.Г. - 12 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

12
,0)(
021
nBB
021
)( nDD
,
,)(
021
nHH
0)(
021
nEE
.
Здесь индексы «1» и «2» относятся к средам, лежащим по различные
стороны от границы раздела;
0
n
– единичный вектор внешней нормали к
границе раздела; – плотность поверхностного заряда;
– плотность
поверхностного тока.
Рассмотрим отражение плоской линейно-поляризованной волны, вектор
E
которой лежит в плоскости падения, от плоской границы раздела двух сред.
Если источники электромагнитного поля находятся в первой среде, то,
очевидно, поле в первой среде будет суперпозицией падающей и отраженной
волн, а поле во второй среде будет существовать только в виде одной волны
(преломленная волна). Вводя координаты, как показано на
рис.4, указанные
волны можно представить в виде
,,,
)],sincos(exp[
)],sincos(exp[
)],sincos(exp[
221111111
22
0011
11
ПРПРОТРОТРПАДПАД
ПРПРПРПР
ООТР
ППППАД
HWЕHWЕHWE
xzjkНH
xzjkНH
x
zj
k
Н
H
где
W – волновое сопротивление среды.
ОТР
E
k
1
n
0
пр
1
,
1
2
,
2
ПАД
E
k
1
ПР
E
k
2
X
Z
Рис.4. Отражение и преломление плоской волны на границе раздела сред
Используя третье граничное условие и полагая в общем случае =0,
можно записать соотношение, которому удовлетворяет магнитная
составляющая поля на границе раздела при z = 0.
).sinexp()sinexp()sinexp(
р2011 пПРОnП
x
jk
H
x
jk
H
x
jk
H

Страницы