Применение гальваномагнитных явлений в полупроводниках для создания приборов и устройств СВЧ диапазона. Антропов В.А - 81 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

81
Считаем теперь, что
E
и
B
являются составляющими одной и той же
плоско поляризованной электромагнитной волны, проходящей через объём
полупроводника, как показано на рис. 3.4.
y
z
x
E
y
H
z
P
x
E
x
(n)
S
t
d
(p)
E
x
Рис3.4
Следовательно,
)exp(
0
tiEE
yy
ω
⋅=
,
)exp(
0
tiBB
zz
ω
⋅=
,
Hx
EE =
,
0=
z
E
,
0==
xy
BB
, (3.4)
где
-- амплитудное значение соответствующих величин;
H
E
-- напряжённость Холла.
При выводе выражения для эффекта Холла считаем, что
0=
x
j
, тогда
ne
Bj
E
zy
H
−=0
,
0=+
τ
zz
j
dt
dj
,
m
Enej
dt
dj
yyy
2
=+
τ
. (3.5)
Решим уравнение (3.5) для гармонического поля, пренебрегая релак-
сационными явлениями, т.е. рассматривая решение для установившегося
режима (
t
много больше
τ
), получим 
                                                     
       Считаем теперь, что E и B являются составляющими одной и той же
плоско поляризованной электромагнитной волны, проходящей через объём
полупроводника, как показано на рис. 3.4.
                                         y
                                             Ey



                                                          x                  d
                                                                                      (p)
                                                          Px E (n)               Ex
                                                              x



                                                                         t
                        z
                              Hz                                     S
                                                          Рис3.4
       Следовательно,
        E y = E 0 y ⋅ exp(iωt ) ,

        B z = B0 z ⋅ exp(iωt ) ,

        Ex = EH ,

        Ez = 0 ,

        B y = Bx = 0 ,                                                                      (3.4)

где   E 0 y , B0 z -- амплитудное значение соответствующих величин;

        E H -- напряжённость Холла.

       При выводе выражения для эффекта Холла считаем, что j x = 0 , тогда
                            j y Bz
       0 = EH −                      ,
                             ne
        dj z j z
            +    = 0,
        dt    τ
        dj y       jy         ne 2 E y
               +        =                .                                                  (3.5)
        dt         τ              m


       Решим уравнение (3.5) для гармонического поля, пренебрегая релак-
сационными явлениями, т.е. рассматривая решение для установившегося
режима ( t много больше τ ), получим


                                                                                               81

Страницы