Атомная физика. - 17 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГУ им. Чернышевского | Саратов

Рубрика: 

17
рометра. Реально тела не являются черными, так что найденное указанным
способом значение температуры, обычно называемой яркостной, будет нуж-
даться в некоторой поправке.
Яркостной температурой нечерного тела, имеющего температуру Т, назы-
вается такая температура T
S
абсолютно черного тела, при которой его яркость
(светимость) для узкой области спектра равна яркости (светимости) исследуе-
мого тела в той же спектральной области при истинной температуре Т.
Яркостная температура тела отличается от его истинной термодинамиче-
ской температуры. Это связано с тем, что, в соответствии с законом Кирхгофа
(26), любое тело
излучает меньше, чем абсолютно черное при той же темпера-
туре, т. е. при одинаковой их светимости температура исследуемого тела
должна быть выше температуры черного тела, найденного в опыте.
При фиксированной длине волны
λ
=
λ
1
излучательная способность АЧТ
ε
λ
1
,T
растет с ростом Т (см. рис.1). Также с ростом Т растет в соответствии с
(26) излучательная способность реального (нечерного) тела для той же длины
волны (рис.3), причем
Ε
ΤλλΤ
ε
11
,
<
,
, т. к.
α
λ
1
1
,
Τ
<
.
Поскольку металлы в диапазоне видимых длин волн ведут себя как серые
тела, то их спектральный коэффициент излучения
α
λ
,
Τ
(коэффициент черно-
ты) практически остается постоянным и почти не зависит от Т (
α
λ
,
Τ
≈
const
) в
этом диапазоне. Поэтому именно для металлов рост кривых
ε
λ
1
,
Τ
и
Ε
Τλ
1
,
на
рис.3 почти одинаков (почти параллелен).
Соотношение Кирхгофа (26) позволяет связать между собой яркостную и
термодинамическую температуры тела. Поскольку в измерениях достигается
равенство спектральной светимости металла (нечерного тела)
Ε
Τλ
1
,
при тем-
пературе Т со спектральной светимостью АЧТ
ε
λ
1
,
Τ
S
при температуре T
S
, то
α
ε
ε
ε
λ
λ
λ
λ
λ
1
1
1
1
1
1
1
,
,
,
,
,
Τ
Τ
Τ
Τ
Τ
Ε
== =
−
−
S
exp( / )
exp( / )
21
21S
cT
cT
λ
λ
. (32)

Страницы