Атомная физика. - 36 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГУ им. Чернышевского | Саратов

Рубрика: 

14
ψ
2
(x) = A
2
exp(ik
2
x) + B
2
exp(-ik
2
x),
где
kmEU
2
0
2
2=+()/h
,
λπ π
22
2
0
222== +//((kmEh ))U
.
В области III решение содержит только одно слагаемое, соответствующее
прошедшей волне:
ψ
3
(x) = A
3
exp(ik
3
x),
где
k
3
= k
1
,
λ
3
=
λ
1
.
Коэффициенты
A
1
,
B
1
и A
2
, определяемые из условий непрерывности волно-
вой функции и ее производной на передней границе потенциальной ямы (в точ-
ке
x = -a), позволяют по формулам (23) найти амплитуды прошедшей через пе-
реднюю границу потенциальной ямы и отраженной от нее электронных волн.
Аналогично условия непрерывности волновой функции и ее производной во
второй точке скачка потенциала (
x = a) позволяют определить амплитуды B
2
электронной волны, отраженной от второй границы потенциальной ямы, и A
3
электронной волны, прошедшей потенциальную яму:
B
A
kk
kk
kk
kk
2
2
23
23
21
21
=
−
+
=
−
+
,
A
A
k
kk
k
kk
3
2
2
23
2
21
22
=
+
=
+
. (25)
Отраженные от двух границ потенциальной ямы электронные волны, харак-
теризующиеся приблизительно равными амплитудами
B
1
и B
2
и отличающиеся
по фазе на
π
, в результате интерференции могут практически погасить друг
друга, если разность хода между ними равна удвоенной ширине потенциальной
ямы, то есть если выполняется условие:
422
2
2
00
amE== +
λπ
h/ ( )U
, (26)

Страницы