ВУЗ:
Составители:
6
Подчеркнем, что характерной особенностью именно бета-спектра яв-
ляется его непрерывность в отличие, например, от дискретного энергети-
ческого спектра альфа-частиц при альфа-распаде.
Спектр бета-частиц, понимаемый как плотность вероятности образо-
вания бета-частиц с энергией
E
β
в единицу времени, можно описать при-
ближенно формулой:
() ( )
(
)
()
2
2
00max
2WE E E mc E mc E E
βββ β β
+⋅− −∼ ,
где
0
m – масса покоя электрона,
2
0
mc
= 0,511 МэВ,
max
E – максимальная
энергия спектра,
E
β
– возможная энергия бета-частицы
max
0 EE
β
<
≤ .
Величина
(
)
WE dE
β
β
есть вероятность образования бета-частиц в
энергетическом интервале
E
β
,
E
dE
β
β
+
и
()
max
0
E
WE dE
β
ββ
λ
=
∫
– вероят-
ность β-распада одного ядра в единицу времени.
Рис. 1
W(E
β
)
Е
в
E
β
E
max
E
Подчеркнем, что характерной особенностью именно бета-спектра яв- ляется его непрерывность в отличие, например, от дискретного энергети- ческого спектра альфа-частиц при альфа-распаде. Спектр бета-частиц, понимаемый как плотность вероятности образо- вания бета-частиц с энергией Eβ в единицу времени, можно описать при- ближенно формулой: ( ) ( )( W Eβ ∼ Eβ Eβ + 2m0c ⋅ Eβ − m0c 2 ) ( Emax − Eβ )2 , где m0 масса покоя электрона, m0c 2 = 0,511 МэВ, Emax максимальная энергия спектра, Eβ возможная энергия бета-частицы 0 < Eβ ≤ Emax . W(Eβ) Ев E Emax Eβ Рис. 1 Величина W ( Eβ ) dEβ есть вероятность образования бета-частиц в Emax энергетическом интервале Eβ , Eβ + dEβ и λβ = ∫ ( ) W Eβ dEβ вероят- 0 ность β-распада одного ядра в единицу времени. 6
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 4
- 5
- 6
- 7
- 8
- …
- следующая ›
- последняя »