Изучение явления гистерезиса ферромагнитных материалов. Балабина Г.В - 5 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГТУ им. Баумана | Москва

Составители: 

Рубрика: 

У ферромагнетиков имеет место маг-
нитный гистерезис, представляющий
собой зависимость намагниченности от
предшествующего состояния ферромаг-
нетика.
Пусть первоначально ненамагни-
ченный ферромагнетик намагничивает-
ся при увеличении напряженности поля
от нуля до некоторого значения Н
1
(кривая 01 на рис. 5а). Если затем
уменьшать напряженность H от H
1
до –
H
1
, то кривая намагничивания B=f(H)
пойдет не по начальному пути 0-1, а
выше, по пути I-2-3-4. При изменении H
в обратном направлении, от -H
1
до +H
1
,
кривая намагничивания пройдет ниже,
по пути 4-5-6-1. Получившаяся замкнутая кривая называется петлей гистерезиса. Если в точ-
ках 1 и 4 достигается насыщение, то получается максимальная петля гистерезиса.
Если же при выбранных значениях Н насыщения нет, то получаемая в этом случае петля гис-
терезиса называется частным циклом. Частных циклов существует бесконечное множество, и
все они лежат внутри максимальной петли гистерезиса (рис. 5,б), а максимумы значений
B
и
H
(или
J
и
H
) частных циклов всегда лежат на основной кривой намагничивания (кривая
ОА).
Из рис. 5,а видно, что при
H
=0 намагничивание не исчезает (точка 2) и характеризуется ве-
личиной B
ост
, называемой остаточной индукцией. Ей соответствует остаточная намагничен-
ность
J
ост
. С наличием остаточного намагничивания связано су ществование постоянных маг-
нитов.
B
HH
НАС
Рис. 4
                                                   У ферромагнетиков имеет место маг-
  B                                                нитный гистерезис, представляющий
                                                   собой зависимость намагниченности от
                                                   предшествующего состояния ферромаг-
                                                   нетика.
                                                   Пусть первоначально ненамагни-
                                                   ченный ферромагнетик намагничивает-
                                                   ся при увеличении напряженности поля
                                                   от нуля до некоторого значения Н1
                                                   (кривая 01 на рис. 5а). Если затем
                                                   уменьшать напряженность H от H1 до –
                          HНАС             H       H1, то кривая намагничивания B=f(H)
                                                   пойдет не по начальному пути 0-1, а
                         Рис. 4                    выше, по пути I-2-3-4. При изменении H
                                                   в обратном направлении, от -H1 до +H1 ,
                                                   кривая намагничивания пройдет ниже,
по пути 4-5-6-1. Получившаяся замкнутая кривая называется петлей гистерезиса. Если в точ-
ках 1 и 4 достигается насыщение, то получается максимальная петля гистерезиса.
Если же при выбранных значениях Н насыщения нет, то получаемая в этом случае петля гис-
терезиса называется частным циклом. Частных циклов существует бесконечное множество, и
все они лежат внутри максимальной петли гистерезиса (рис. 5,б), а максимумы значений B и
H (или J и H) частных циклов всегда лежат на основной кривой намагничивания (кривая
ОА).




Из рис. 5,а видно, что при H=0 намагничивание не исчезает (точка 2) и характеризуется ве-
личиной Bост , называемой остаточной индукцией. Ей соответствует остаточная намагничен-
ность Jост. С наличием остаточного намагничивания связано существование постоянных маг-
нитов.

Страницы