Составители:
Рубрика:
0dt2
0
=
==
=ϕ
ϕϕ
ϕδ
δδ
δ
∫
∫∫
∫
τ
ττ
τ
•
••
•
так как
τ
<< Т
0
и к моменту окончания импульса рамки практически не сдвинется из положе-
ния равновесия;
0dt
0
2
0
≈
≈≈
≈ϕ
ϕϕ
ϕω
ωω
ω
∫
∫∫
∫
τ
ττ
τ
в силу малости
ω
и
τ
;
kqdtIk
0
=
==
=
∫
∫∫
∫
τ
ττ
τ
.
где q - полный заряд, протекающий и через рамку за время импульса. Итак, уравнение (4)
сводится к уравнению
0
•
••
•
ϕ
ϕϕ
ϕ
= kq
(5)
Таким образом, при пропускании коротких импульсов тока через гальванометр начальная
скорость движения подвижной системы зависит только от полного заряда, который протека-
ет через рамку за все время импульса.
Исследуя уравнение (4), можно показать, что наибольший угол, на который отклонится рам-
ка гальванометра, пропорционален начальной скорости движения рамки. Следовательно,
максимальный угол пропорционален полному заряду, или q =C
Б
ϕ
max
, где C
Б
- коэффициент
пропорциональности, называемый баллистической постоянной гальванометра, которая зави-
сит от свойств данного гальванометра. Экспериментально обычно измеряется линейное
смещение указателя, связанного с рамкой гальванометра, по шкале прибора, т.е. n
дел
. Это
смещение при малых углах поворота рамке пропорционально угловому смещению: n
дел
∼
ϕ
max
Поэтому
q =C
Б
n
дел
(6)
Очевидно, что получается соотношение (6) справедливо для любого гальванометра магнито-
электрической системы при условии, что гальванометр работает в баллистическом режиме,
т.е. при
τ
<< Т
0
.
τ •
2 δ ∫ ϕ dt = 0
0
так как τ << Т0 и к моменту окончания импульса рамки практически не сдвинется из положе-
ния равновесия;
τ
ω ∫ ϕ dt ≈ 0
2
0
0
в силу малости ω и τ;
τ
k ∫ I dt = kq .
0
где q - полный заряд, протекающий и через рамку за время импульса. Итак, уравнение (4)
сводится к уравнению
•
ϕ 0 = kq (5)
Таким образом, при пропускании коротких импульсов тока через гальванометр начальная
скорость движения подвижной системы зависит только от полного заряда, который протека-
ет через рамку за все время импульса.
Исследуя уравнение (4), можно показать, что наибольший угол, на который отклонится рам-
ка гальванометра, пропорционален начальной скорости движения рамки. Следовательно,
максимальный угол пропорционален полному заряду, или q =CБ ϕmax, где CБ - коэффициент
пропорциональности, называемый баллистической постоянной гальванометра, которая зави-
сит от свойств данного гальванометра. Экспериментально обычно измеряется линейное
смещение указателя, связанного с рамкой гальванометра, по шкале прибора, т.е. nдел. Это
смещение при малых углах поворота рамке пропорционально угловому смещению: nдел ∼ ϕmax
Поэтому
q =CБ nдел (6)
Очевидно, что получается соотношение (6) справедливо для любого гальванометра магнито-
электрической системы при условии, что гальванометр работает в баллистическом режиме,
т.е. при τ<< Т0 .
