Электротехнические установки и их источники питания. Бар В.И. - 17 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГУ | Тольятти

Составители: 

Рубрика: 

На глубине х=Δ
368,0
e
1
H
H
E
E
me
m
me
m
me
m
====
δ
δ
.
Это соотношение указывает на условность названия «глубина
проникновения тока», однако использование этой величины позволяет
упростить многие расчеты, в частности расчет сопротивлений.
Полное внутреннее электрическое сопротивление полосы шириной а и
длиной l, выделенной на поверхности полуограниченного пространства
(рис.1.1):
.
a
l
xr
,xjrz
m
m
∆
⋅
ρ⋅
==
⋅
+
=
&
Магнитное сопротивление
m
z
&
параллелепипеда oabco (рис.1.1):
mm
m
m
me
m
me
me
m
xjR
z
j
U
I
j
IHa
z ⋅+=
ϖ⋅
=⋅ϖ⋅=
Φ
=
Φ
⋅
=
&
&
&
&
&
&
&
,
где z – внутреннее электрическое сопротивление.
Модуль магнитного сопротивления
2
m
2
mm
xR
z
z +=
= .
Вещественная часть R
m
магнитного сопротивления определяет собой
реактивную мощность и составляющую намагничивающей силы,
совпадающую по фазе с магнитным потоком m
Φ
&
, пронизывающим контур
ocefo (рис.1.1).
Мнимая часть х
m
определяет активную мощность (потери в среде) и
составляющую намагничивающей силы, совпадающую по фазе с
напряжением U
m
, уравновешивающим ЭДС, наведённую на поверхности
среды.
lEjU memm
⋅=Φ⋅ϖ⋅=
&
&
&
.
В рассматриваемом случае полубесконечной среды с ρ=const и µ=const,
R
m
=x
m
. Если l=a=1м, то получим так называемое сопротивление единичного
квадрата:
.
z
j
xjRz
,
H
E
xjrz
0
0m0m0m
me
me
000
&
&
&
&
&
ϖ⋅
=⋅+=
=⋅+=
Следовательно
0mM0
z
l
a
z ;z
a
l
z =⋅=
&&&
.
Мощность в элементарном слое dx на глубине х:
dx)
x2
exp(
2
1
la
dx
a
l
)dxa(
2
1
dP
2
me
2
m ⋅
∆
⋅
−⋅δ⋅ρ⋅⋅⋅=
⋅
⋅
ρ
⋅⋅δ⋅⋅= .
Полная активная мощность, проходящая через поверхность S
проводящей среды
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com

Страницы