ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
линейной функцией полного поля
E
r
:
=
P
r
æ
E
r
0
ε
.
Подставив это выражение в формулу для
D
r
(1.19.2), получим
+ε=
ED
r
r
0
æ
00
ε=ε
Е
r
(1 + æ)
Е
r
.
(1.19.3)
Из этого соотношения видно, что в
изотропных
диэлектриках направление вектора электростатической
индукции
совпадает
с направлением вектора результирующей напряжённости.
В
анизотропных
диэлектриках направления
Р
r
и
E
r
не совпадают, следовательно, направления
D
r
и
E
r
также различны. Безразмерная величина (1 +
æ) в формуле (1.19.3) называется
относительной ди-
электрической проницаемостью среды
и обозначается буквой ε:
ε = (1 + æ). (1.19.4)
Следовательно,
+ε= (1
0
D
r
æ)
ЕЕ
r
r
0
εε=
. (1.19.5)
Мы получили формулу, которой уже пользовались ранее. Ещё раз подчеркнём, что эта формула
верна только в случае
изотропных
диэлектриков.
9. При переходе через границу раздела диэлектриков величина и направление вектора индукции в
общем случае
изменяются.
Что касается
линий вектора
–
D
r
, то они на границах раздела могут преломляться, но
не испытыва-
ют разрыва
(рис. 1.45,
б
).
Если граница раздела диэлектриков
перпендикулярна
линиям поля и значит
совпадает
с эквипотен-
циальной поверхностью, то на такой границе вектор
E
r
изменяется только
по величине,
а вектор
D
r
не
изменяется ни по величине, ни по направлению. На рисунке 1.46 показаны линии
E
r
(
а
) и линии
D
r
(
б
)
поля двух параллельных пластин (плоского конденсатора) при наличии диэлектрика, в форме плоскопа-
раллельной пластины, перпендикулярной линиям поля.
10. Итак, связанные заряды
не влияют на число
линий индукции; «источниками» этих линий могут
быть только свободные заряды. Следовательно, поток
вектора индукции через замкнутую поверхность
зависит только от свободных зарядов, охватываемых этой поверхностью.
11. Физической причиной уменьшения силы взаимодействия зарядов
в среде
является действие не-
скомпенсированных поляризациионных зарядов. Эти заряды
ослабляют
электрическое поле свободных
зарядов и тем самым уменьшают их силу взаимодействия.
1.20. РАСЧЁТ ПОЛЯ ПРИ НАЛИЧИИ ДИЭЛЕКТРИКОВ
1. На первый взгляд может показаться, что наличие диэлектриков не должно вносить особых за-
труднений в расчёт. В самом деле, между индукцией
D
r
и напряжённостью
E
r
в случае изотропных ди-
электриков существует известная связь:
ЕD
r
r
0
εε=
.
Далее известно, что поток индукции зависит только от распределения свободных зарядов. Опреде-
лив индукцию (по теореме Гаусса) в интересующей нас точке и разделив её на εε
0
, мы решим
постав-
ленную задачу – найдём напряжённость.
Рис. 1.46
σ
+
σ
′
–
σ
′
–
σ
′
+
σ
′
+
σ
′
+
σ
′
–
σ
′
–
а
)
б
)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 45
- 46
- 47
- 48
- 49
- …
- следующая ›
- последняя »
