Физика. Волновая и квантовая оптика. Барсуков В.И - 6 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

6
Рис. 1.1
A
C
D
L
B
то результирующее колебание будет иметь вид
)cos(
021
ϕ+ω=+= tAxxx
,
где амплитуда результирующего колебания определяется как
)cos(2
1221
2
2
2
1
2
ϕ−ϕ++= AAAAA
. (1.2)
Для когерентных волн
)cos(
12
ϕ−ϕ
имеет постоянное во времени
(но своё для каждой точки пространства) значение и интенсивность
волны (определяемая квадратом амплитуды колебаний
2
~
I
) будет
равна
)cos(2
122121
ϕ−ϕ++= IIIII
. (1.3)
Тогда в точках пространства, где
)cos(
12
ϕ−ϕ
> 0 – интенсивность
21
III +>
, где
)cos(
12
ϕ−ϕ
< 0 – интенсивность
21
III +<
, т.е. про-
изошло пространственное перераспределение энергии светового пото-
ка. При одинаковых амплитудах и фазах (
π=ϕ−ϕ n2
12
– чётное чис-
ло
π
, т.е. когда
)cos(
12
ϕ−ϕ
= 1) квадрат амплитуды результирующего
колебания
222
2
1
2
)( annaAA
n
i
i
==
=
∑
=
,
а интенсивность
i
InI
2
=
пропорциональна квадрату количества волн,
приходящих в данную точку пространства. Когда колебания находятся
в противофазе, при равных амплитудах, интенсивность
0
=
I
, так как
)cos(
12
ϕ−ϕ
= –1 (см. формулу (1.3)).
Для некогерентных волн разность фаз (
12
ϕ−ϕ
) непрерывно изме-
няется, среднее во времени значение
)cos(
12
ϕ−ϕ
будет равно нулю и
интенсивность результирующей волны
21
III +=
, или пропорциональна
количеству волн, т.е.
i
InI =
. Наблюдаем обыкновенное, равномерное
усиление освещённости без перерас-
пределения энергии светового потока.
Для получения когерентных волн
световой поток, излучаемый одним
источником, разделяют на две части,
которые после прохождения разных
оптических путей накладываются
друг на друга и дают интерференци-
онную картину (рис. 1.1).

Страницы