ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
7
Пусть разделение волны (цуга) произошло в точке A. До точки B,
в которой наблюдается интерференционная картина, одна волна в сре-
де с показателем преломления
1
n
прошла путь
,
1
ADBs =
вторая – в
среде с показателем преломления
2
n
– путь
ACBs =
2
. Если в точке A
фаза колебаний была
t
ω
, то в точке B первая волна возбудит колеба-
ние с фазой
)(
1
τ−ω t
, где
1
1
1
υ
=τ
s
, т.е.
υ
−ω
1
1
1
cos
s
tA
. Аналогично
вторая волна возбудит колебания
υ
−ω
2
2
2
cos
s
tA
. Учитывая, что фа-
зовые скорости равны
2
2
1
1
,
n
c
n
c
=υ=υ
, найдём разность фаз колебаний
в точке В:
δ
λ
π
=−
λ
π
=−
λ
π
=
−
π
=
υ
−
υ
ω=ϕ∆
0
12
0
1122
0
1122
1
1
2
2
2
)(
2
)(
22
llsnsn
c
sn
c
sn
T
ss
.
Величины
111
snl =
и
222
snl =
, учитывающие оптические свойст-
ва среды, называются, в соответствии с теоремой Ферма, оптической
длиной пути, а
12
ll −=δ
– оптической разностью хода (пояснение
на рис. 1.2). Если оптическая разность хода равна целому числу длин
волн в вакууме (или чётному числу полуволн)
2
2
0
0
λ
=λ±=δ mm
, (1.4)
где
...,3,2,1,0
=
m
, то разность фаз
π
±
=
ϕ
∆
m2
и колебания в точке B
совпадут по фазе.
Следовательно, условие (1.4) является условием интерференци-
онного максимума.
Если оптическая разность хода равна нечётному числу полуволн
2
)12(
0
λ
+±=δ m ...),3,2,1,0( =m
,
(1.5)
то разность фаз
π+±=ϕ∆ )12( m
, и
колебания в точке B будут проис-
ходить в противофазе.
Условие (1.5) является усло-
вием интерференционного мини-
мума.
Рис. 1.2
A
B
l
l
0
n
λ
0
n
0
λ
=λ
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 5
- 6
- 7
- 8
- 9
- …
- следующая ›
- последняя »
