Основы гидрофизики. Беховых Л.А - 94 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

АГАУ | Барнаул

Составители: 

Рубрика: 

94
Решая совместно уравнения (4.17) и (4.18), получаем
.
1
∑
=
τ∂
∂
ρ
n
Q
t
Hc
(4.19)
Таким образом, изменение средней температуры воды не-
проточного водоема во времени (
∂t/∂τ) определяется такими
граничными условиями (второго и третьего рода), как сумма
тепловых потоков через его поверхности.
Расчет тепловых потоков через поверхность и дно водо-
ема. Сумма тепловых потоков, проходящих через поверхности
водоема и определяющих его тепловой баланс, может быть
представлена в следующем виде:
...,
осгрдприк
1
+∆+∆++∆+++=
∑
QQQQQQQQ
R
n
(4.20)
где Q
R
− количество теплоты, определяемое радиационным ба-
лансом водной поверхности;
Q
к
− количество теплоты, обусловленное конвективным те-
плообменом между водной поверхностью и воздушной
средой над водоемом;
Q
и
− количество теплоты (теплоотдача), определяемое испа-
рением воды с поверхности водоема (или количество
теплоты, приходящее при конденсации пара);
∆Q
пр
− количество теплоты, приносимое водами притоков
или промышленными водами;
Q
д
− количество теплоты, обусловленное теплообменом ме-
жду водой и дном;
∆Q
гр
− количество теплоты, приносимое грунтовыми водами;
∆Q
ос
− теплота, поступающая в водоем с осадками.
Другие элементы теплового баланса в уравнении (4.20) за
их малостью не рассматриваются. Например, для рассматривае-
мых водоемов не учитывается теплота перехода механической
энергии движения воды в тепловую энергию, а также теплота
биохимических процессов и ряд других несущественных со-
ставляющих теплового баланса.
В уравнении (4.20) величина Q
R
всегда по знаку положи-
тельная, а остальные элементы могут быть и отрицательными.
Дифференциальное уравнение (4.19) позволяет определить
ход во времени средней по глубине температуры воды при за-
данных значениях составляющих правой части уравнения. Рас-
    Решая совместно уравнения (4.17) и (4.18), получаем
                            ∂t   n
                        cρH    = ∑ Q.                   (4.19)
                            ∂τ 1
    Таким образом, изменение средней температуры воды не-
проточного водоема во времени (∂t/∂τ) определяется такими
граничными условиями (второго и третьего рода), как сумма
тепловых потоков через его поверхности.
    Расчет тепловых потоков через поверхность и дно водо-
ема. Сумма тепловых потоков, проходящих через поверхности
водоема и определяющих его тепловой баланс, может быть
представлена в следующем виде:
     n

    ∑Q = Q
     1
             R   + Qк + Qи + ∆Qпр + Qд + ∆Qгр + ∆Qос + ...,   (4.20)
где QR − количество теплоты, определяемое радиационным ба-
          лансом водной поверхности;
    Qк − количество теплоты, обусловленное конвективным те-
          плообменом между водной поверхностью и воздушной
          средой над водоемом;
    Qи − количество теплоты (теплоотдача), определяемое испа-
          рением воды с поверхности водоема (или количество
          теплоты, приходящее при конденсации пара);
    ∆Qпр − количество теплоты, приносимое водами притоков
            или промышленными водами;
    Qд − количество теплоты, обусловленное теплообменом ме-
          жду водой и дном;
    ∆Qгр − количество теплоты, приносимое грунтовыми водами;
    ∆Qос − теплота, поступающая в водоем с осадками.
    Другие элементы теплового баланса в уравнении (4.20) за
их малостью не рассматриваются. Например, для рассматривае-
мых водоемов не учитывается теплота перехода механической
энергии движения воды в тепловую энергию, а также теплота
биохимических процессов и ряд других несущественных со-
ставляющих теплового баланса.
    В уравнении (4.20) величина QR всегда по знаку положи-
тельная, а остальные элементы могут быть и отрицательными.
    Дифференциальное уравнение (4.19) позволяет определить
ход во времени средней по глубине температуры воды при за-
данных значениях составляющих правой части уравнения. Рас-

                                 94

Страницы