Лекции по физике для студентов факультета экономики и управления производством. Бекетов В.Г. - 79 стр.

UptoLike

Составители:

Рубрика:

Покажем для примера, как с помощью теоремы о циркуляции получить

выражение для значения вектора магнитной индукции для бесконечно длин-

ного прямого провода с током. Воспользуемся рисунком, расположенным

выше. В качестве контура l возьмем изображенную там окружность радиуса

r, перпендикулярную проводнику с током и с центром в этом проводнике.

Эта окружность является одной из силовых линий магнитного поля. Во всех

ее точках вектор В совпадает по направлению с вектором dl и одинаков по

модулю. В этом случае циркуляция превращается в произведение:

∫

⋅=⋅

rBldB

Контур пронизывает только ток i. Подставив все это в теорему о циркуляции,

получим

⋅

= .

СИЛЫ В МАГНИТНОМ ПОЛЕ

Поскольку магнитное поле создается движущимся зарядом или током,

оно способно действовать с некоторой силой на движущийся заряд или ток.

Но действие магнитного поля принципиально отличается от действия элек-

трического поля. На рисунках ниже слева показана сила F, действующая на

движущийся заряд, и справа – сила dF, действующая на элемент проводника

с током. Эти силы перпендикулярны плоскости, содержащей движущийся

заряд и вектор магнитной индукции. Их направление определяется по прави-

лу буравчика или по правилу левой руки. Магнитные силы прямо пропор-

циональны модулю вектора магнитной индукции, модулю заряда и его ско-

рости или силе тока. Кроме того, эти силы зависят от ориентации вектора В.

Магнитная сила, действующая на движущийся электрический заряд,

называется силой Лоренца и вычисляется путем векторного произведения по

формуле:

BvqF

×=