Составители:
Рубрика:
93
пороговой энергии абляции и положить
пор
W равным значению порога
абляции влажного дентина, т.е. 1.2 Дж/см
2
.
Время термической релаксации можно определить как время,
за которое температура распространится на глубину, равную оптической
глубине проникновения. Оптическая глубина проникновения – это
глубина, на которой излучение ослабляется в "е" раз относительно своего
первоначального значения. Из (5.2.1) получаем, что оптическая глубина
проникновения равна
μ
1 . Для интактного дентина оптическая глубина
проникновения равна 4.5 мкм.
Таким образом, необходимо определить время, за которое
температура распространится на глубину 4.5 мкм (т.е. на глубину,
на которой при условии наличия поверхностного нагрева ткани
температура спадает в "e" раз). Для дентина при помощи решения
уравнения (5.2.2) получаем, что время термической релаксации при
поверхностном
нагреве ткани температурой +1000°С при диаметре
воздействия 50÷120 мкм составляет величину 69.78 мкс (рис. 5.2.1). Таким
образом, можно считать, что при формировании одиночных кратеров,
производимым посредством применения одиночного импульса с
длительностью 1.4 мкс (что примерно в 50 раз меньше, чем время
термической релаксации), происходит адиабатический нагрев ткани.
В первом приближении рассмотрим формирование кратера,
учитывая
только оптическое условие абляции
пор
WzrW >),(
. Зависимость
объёма удаляемой биоткани от плотности энергии лазерного излучения
на поверхности ткани для случая равномерного распределения излучения
приведена на рис. 5.2.2.
При значениях поверхностной плотности энергии меньше
порогового удаления биоткани не происходит. Если же плотность энергии
на поверхности биоткани превышает пороговое значение, то начинает
происходить удаление биоткани, причём чем больше это
превышение, тем
более глубокий кратер может быть сформирован, и соответственно,
бо
́
льший объём ткани будет удалён.
Оценить максимально возможную глубину образующегося кратера
можно в предположении, что излучение распространяется в воздухе. Тогда
расстояние, на котором плотность мощности излучения по центру пучка
ослабнет до величины
пор
W , и будет искомая величина. Ограничением же
для роста кратера станет только расходимость излучения.
()
2
)tan(
),(
θπ
zR
E
zrW
p
+⋅
=
. (5.2.8)
Таким образом, можно построить зависимости максимально
возможной глубины образующегося кратера от энергии лазерного
излучения Е
р
для различных значений исходного радиуса пятна
(см. рис. 5.2.3; полный угол расходимости равен здесь 8.9°).
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 91
- 92
- 93
- 94
- 95
- …
- следующая ›
- последняя »
