Компоненты волоконно-оптических систем. Белкин М.Е. - 57 стр.

                                      57

ними, преобразуем (31) с учетом известной связи между длиной
волны и частотой νl излучения.
                         ν l = M l c ( 2ng Ll )          (32)
      Отсюда разность частот двух соседних спектральных мод:
                    ∆ν l = ν l −ν l −1 = c ( 2ng Ll )     (33)
     Если в (33) принять во внимание, что ∆νl«νl, то межмодовое
расстояние можно определить следующим образом:
                        ∆λl = λl2 ( 2ng Ll )                (34)
      Для получения численного значения определим межмодовое
расстояние в лазерном излучателе с длиной волны доминирую-
щей моды λl=1,31 мкм и длиной резонатора на основе InP
(ng≈3,75) Ll=200 мкм. Подставив эти значения в (34), получим
∆λl=1,15 нм.
      В современных полупроводниковых лазерах благодаря вве-
дению в их конструкции т.н. токового и оптического ограниче-
ний удалось исключить из спектра излучения поперечные моды,
т.е. обеспечить его работу в режиме одномодовой генерации. Од-
нако, в наиболее экономичных лазерах с резонатором Фабри-
Перо одна спектральная линия (режим одночастотной генера-
ции1) сохраняется только в статическом режиме (без модуляции)
либо при малой глубине модуляции.
      На рис. 29 приведены статические спектры полупроводни-
ковых лазеров различных широко применяемых в ВОСП струк-
тур [13].
      В ранних ВОСП, работающих в окне 0,85 мкм (а), исполь-
зовались лазеры, у которых активный слой одновременно слу-
жил как волноводный. При их изготовлении не применялись
меры по токовому и оптическому ограничению, поэтому их
спектр был многочастотным с низкой монохроматичностью.
При переносе деятельности по ВОСП во второе окно (б) в кон-
струкции лазеров с целью повышения монохроматичности из-
лучения были разделены активный и волноводный слои и вве-

1
 По определению [6] при этом относительный уровень побочных мод не должен пре-
вышать -20 дБ.